Summary
三次光学非線形感受率に関連する非線形現象を効率的に生成するには、Χは（3）三重共鳴シリカマイクロスフィアにおける相互作用は、この論文で提示されています。誘導ラマン散乱（SRS）、および4波が刺激アンチストークスラマン散乱（SARS）を含む混合プロセス：ここで報告相互作用があります。
Abstract
誘電体微小球は、高品質係数ウィスパリングギャラリーモードを介して、時間の長さ（WGM）のために、光と音を閉じ込めることができます。コンパクトなレーザ光源、高感度生化学センサーおよび非線形現象：ガラス微小球は、アプリケーションの巨大な様々なエネルギーのストアとして考えることができます。微小球と連結システムの両方を製造するためのプロトコルが与えられます。ここで説明するカプラーはテーパー状繊維です。三次光学非線形感受率に関連する非線形現象を効率的に生成するには、Χは（3）三重共鳴シリカマイクロスフィアにおける相互作用は、この論文で提示されています。誘導ラマン散乱（SRS）、および4波が刺激アンチストークスラマン散乱（SARS）を含む混合プロセス：ここで報告相互作用があります。キャビティ強化現象の証拠は、ポンプ、信号およびアイドラー間の相関の欠如によって与えられる共振モードがペアを得るために存在しなければなりません信号およびアイドラーの。 hyperparametric振動の場合（4波混合と刺激アンチストークスラマン散乱）では、モードは、エネルギーと運動量保存を果たすと、最後のではなく、少なくともを、良い空間的な重なりを持っている必要があります。
Introduction
ウィスパリングギャラリーモード共振器（WGMR）は非線形現象1-3のしきい値の低減を可能にする2つのユニークな特性、長い光子寿命と小さなモード体積を示しています。ウィスパリングギャラリーモードは、全内部反射によって誘電空気界面に閉じ込められる光モードです。一時的な閉じ込めは、空洞の品質係数Qに関連しているのに対し、小モード容積は、高い空間閉じ込めによるものです。 WGMRは異なる形状を持つことができ、高Q共振器をこのような高品質係数に変換する原子スケールの粗さ、近くにシリカマイクロスフィアの展示など4-6表面張力の空洞を得るのに適した別の製造技術があります。閉じ込めの両方のタイプは大幅にWGMR内部に強力なエネルギーの蓄積に起因する非線形効果のしきい値を減らします。また、連続波（CW）非線形光学を可能にします。
WGMRは番目を使用して記述することができます水素原子7との強い類似の電子の量子数nは、L、M、およびそれらの偏光状態、。球対称は、半径方向と角度依存性で分離することを可能にします。ラジアル溶液はベッセル関数、球面調和8による角度のものによって与えられます。
シリカガラスは、したがって、Χに関連する二次現象は（2）の相互作用が禁止され、中心対称であると。ミクロスフェアの表面に、対称性の反転が破壊され、Χ（2）の現象は、1観察することができます。しかし、二次周波数発生に対する位相整合条件は、関与する波長が非常に異なっており、分散の役割が非常に重要であり得るので、特に、三次周波数発生における等価より問題です。二次相互作用は非常に弱いです。一方、THIのためのQ 3で生成された電力の鱗そのため番目の注文の相互作用Q 4。9で生成された電力の鱗、この作業の焦点は、三次光学非線形感受率であるΧような誘導ラマン散乱（SRS）と刺激Antistokesラマン散乱（SARS）など（3）相互作用、SARS少ない探求相互作用10,11です。チャン12とカミーロ13は、高非線形WGMRなどの材料が、ポンプレーザではなくCWのパルス化されたの液滴を用いた非線形現象の研究を開拓してきました。シリカマイクロスフィア14,10とマイクロトロイド15は、過去数十年間で注目の多くを得て、マイクロ液滴に比べて、より安定かつ堅牢なプラットフォームを提供します。特に、シリカマイクロスフィアは、製造、取り扱いが非常に簡単です。
SRSは、閾値に到達すると十分であるため、容易に、シリカWGMR 14,15で達成することができる純粋なゲイン処理です。この場合、高circulatiWGMR内部強度をngのは、ラマンレーザー発振を保証しますが、パラメトリック発振のために十分ではありません。これらのケースでは、効率的な振動は、エネルギーと運動量保存則と16-18を成就するすべての共振モードの良い空間的な重なり、位相およびモード整合を必要とします。これは、一般的にはSARSとFWMの場合です。
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Protocol
品質マイクロスフェアの超ファクターの1製作
- ストリップ光学ストリッパーを使用して、そのアクリルコーティングオフ標準的なシングルモード（SMF）シリカ繊維の約1~2 cmです。
- アセトンで剥離部分をきれいにし、それを切断します。
- 融着接続機の一方のアームに切断された先端部を導入し、スプライサーコントローラを用いた電気アーク放電のシリーズを生産します。スプライサーコントローラメニューから「手動操作」を選択し、それぞれ、60および800ミリ秒にアーク電力レベルとアーク継続時間の値を設定します。 「アーク」を選択し、下の「+」を押してください。
- 球体が形を取っているしたら、停止、90°繊維を回転させ、ステップ1.3を繰り返します。
- 約160ミクロンのマイクロスフェアを得るために、少なくとも4回繰り返し手順1.3。約260ミクロンのマイクロスフェアを得るために16回繰り返します。
注：電気アーチ放電は、石英ガラスを溶融するために必要な高い溶融温度を生成します。 surfac電子張力はmollifiedファイバ先端からスフェロイドを描画します。それは、図1から 19に見られるように、球のサイズは、約350ミクロンの直径で飽和、アークショットの数に正比例する。回転が共振器の球形を確実にします。
2.テーパファイバを描きます
注：テーパー繊維はまた、微小共振器に光を結合するために必要とされています。ミクロスフェアのサイズは、テーパーの腰部を決定します。球の直径よりも大きく125ミクロンの場合、テーパーの直径は約3-4ミクロンのものとすることができます。小さいもののために、テーパーの直径は小さくする必要があり、1〜2μmで言います。低レベルでの損失を維持するとテーパ部（基本1）に一つだけのモードを持っているために、テーパリングは、（太いから細い直径に徐々に移行）断熱なければなりません。断熱テーパ部の典型的な全長は約2cmである。Figu2再ファイバを引くためホームメイドのデバイスを示し、 図3（a）は 、典型的な腰ゾーンのマイクロフォトを示しています。
- ストリップ3-4の光学ストリッパーを使用して、そのアクリルコーティングオフ標準的なシングルモード（SMF）シリカ繊維のCM、およびファイバーレーザー（入力）とパワーメータ（出力）に終了し接続します。ストリッピングゾーンがない一端で、繊維のほぼ中央にあることを確認してください。ファイバーレーザーとパワーメータに終了接続できるようにするために、裸ファイバターミネータを使用します。レーザーと作業台の上に電力計を配置します。
- 引きプロセスの間に同時に作動させる2翻訳段階に短いアルミナシリンダ内取り除か繊維、および繊維のコーティングされた端を置きます。
- シリカの融点に近い温度（約2100℃）までの酸素ブタン炎によって（つまり、オーブンとして機能する）アルミナシリンダーを加熱します。
- OBSEからテーパの断熱性を推測します635 nmで動作するレーザ光の透過率のrvation。スクランブルないモードが発生しないことを示す、先細りながら出力で均質な円形スポットが保存されていることを確認してください。引っ張っ停止し、送信された電力は、発振停止したときに炎を引退し、経時的に一定です。
- テーパを収容するU字状に成形顕微鏡用スライドガラスにテーパファイバを接着（ 図3B参照 ）。 76x26x1.2ミリメートル寸法の顕微鏡スライドガラスを使用してください。
小型マイクロスフェアの3製作
注：標準的なファイバのクラッドのサイズ以下の直径を有する小型マイクロスフェアは、繊維の前の先細りを必要とします。この方法を用いて得られた最小直径は約25μmです。
- セクション2に従うことによって、それが壊れるまで引っ張って、テーパー状の繊維を描きます。
- スプライサーの共同で値を変更し、セクション1（UHQ微小球の製造）が、ステップ1.3でのすべての手順に従ってくださいntrollerは以下の通り：アーク電源20、アーク継続時間1200ミリ秒。
マイクロスフェアへ4.カップリングライト
注：我々は、マイクロスフェアに結合する光にテーパーを使用して、微小共振器の共振を測定します。
- 4.1。真ん中のチャネルとT字型PVC /アルミニウムホルダーを準備します。ホルダーにスコッチマジックや紙粘着テープの切れ端でマイクロスフェアの残留繊維ステムを修正しました。圧電アクチュエータと移動ステージと20nmの位置決め分解能に2本のネジでホルダーを固定します。
- マイクロスフェアの繊維幹に対して垂直に配置スライド面と別の翻訳段階にスライドガラスに接着テーパを修正しました。終端ファイバケーブルにテーパーの端をスプライス。波長可変ダイオードレーザーとInGaAsフォトダイオード検出器に他方に一端を接続します。
- 共同する長作動距離（> 20ミリメートル）と顕微鏡管を使用してくださいテーパーとマイクロスフェアとの間のギャップをntrol。位置微小球の赤道にテーパ相対制御できるようにチューブの方向に対して45°の他の方向の所定の位置にミラーシステムを監視するために。
- テーパー状の繊維と接触して、微小球の赤道を置きます。
- レーザーをオンにして、オシロスコープでマイクロスフェアテーパシステムの透過スペクトルを確認してください。
- 共振が現れるまでチューンCWレーザは、1550 nmで動作します。共鳴は、スペクトルにおけるローレンツ形状のディップとして同定することができます。
- 共鳴線幅（ローレンツ形ディップの半値幅）を測定します。共鳴線幅で割ったポンプの周波数としてQ値を計算します。
- 球体とテーパとの間のギャップを増加/増大結合効率を低下させるための共鳴幅及び深さの両方を変化させる/減少させます。
- 1550 nmおよび減衰器で動作するCWレーザとの間にエルビウム添加ファイバ増幅器（EDFA）を挿入します。 EDFAは1,530-1,570ナノメートルの波長範囲で動作します。注：これは、高入力パワーを必要とする2 W.非線形効果の最大出力電力に到達し、レーザパワーを後押しする。図4は、実験設定の概略を示しています。
- 3 dBmのスプリッタに終端ファイバケーブルとテーパーの一方の端を接続します。光スペクトラムアナライザ及びオシロスコープに接続された光検出器の他のいずれかのスプリッタ出力ファイバのいずれかを接続します。
- レーザの波長スキャン速度に匹敵する熱ドリフトとの共振までチューン低い周波数に高いからレーザーが発見されました。熱セルフロック20が達成されると、共振の広がりは、オシロスコープ上で見ることができます。
- テーパーを介して送信出力電力をチェック光スペクトラムアナライザに。ラマンレーザーラインが表示されるまで電力を増加させます。これは、約13.5テラヘルツでポンプ波長から離調されています。
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Representative Results
マイクロスフェアのQファクタは、プロトコルが、上記の大口径のための10 8（ 図5）（> 200ミクロン）を超えると小さい直径のため10 6（<50ミクロン）を超えている以下の作製しました。 95％の上記共鳴コントラスト（臨界結合に近い）を容易に観察することができます。高い循環強度のために、赤外領域の次の非線形効果を観察することができます（SRS）を誘導ラマン散乱、SRS 21カスケード接続された反ストークスラマン散乱（SARS）と4光波混合（FWM）を刺激し、FWMを縮退しました。ラマン利得は、SRSのための定在波を生成する、同じ方法で順方向および逆方向に進行する光を増幅し、SRSカスケード。 FWM対が波を旅行しています。測定値の一例は、 図6及び図7に見ることができます。
Figur電子6が100nm（1608 nmおよび1708 nm）で区切られた2つのSRSのラインを示しており、ポンプの近くにカスケード接続された4光子パラメトリック過程直径の約50μmのマイクロスフェアのために、媒体の電子カー非線形性に基づいて、 1,546.6 nmで汲み上げ。 FWMが縮退されたこの場合、ポンプの2つの光子は、信号とアイドラ光子を生成します。同様の結果は、1551 nmの（ 図7）で、約98ミクロンの直径ののマイクロスフェアをポンピングすることによって得ました。ここで、ラマン櫛は1,666.2 nmの中心見ることができ、二次ラインは低効率でポンプの近傍に見られる（FWMを縮退）。また、反ストークス線は、1,451ナノメートルを中心とし、2つの対称側波帯は、10ナノメートルによって分離されています。この場合、ポンプおよびストークスフィールドが十分にビルドアップされているが、SARSの効率によるインタラクティブフィールド（ポンプ、ストークスおよび反ストークス）間の相互位相変調（XPM）に位相不整合によって妨げられます。当たりの場合 fect位相整合は、ストークスおよび反ストークス成分が相互にミラーリングされます。
SARSは常にSRSの存在下では検出されず、そして決してSRSが存在しない場合には、ブルームバーゲンとシェン22の理論と一致しています。 SARS周波数はポンプとSRS信号に合わせたキャビティモードと位相と共振するときSARS強度が特別に強化されている。 図8は一例です。これは、90ナノメートル（それぞれ1629 nmおよび1459 nmで）および1,613.8 nmで、1,645.6 nmの、1710 nmで、1,727.6 nmおよび1,745.8 nmの中心と他のSRS行で区切らSRSやSARSラインを示している。 図9は、完璧な位相整合の場合を示しています1572 nmで汲み上げ65ミクロンの直径のミクロスフェアのために。ストークス線は1640 nmの中心とするとAntistokesは1490nmで（約347センチメートルの周波数における分離-1）を中心とします。
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標準125μmの電気通信繊維の先端で生産性微小球の図1.マイクロスフェアの大きさ。サイズ、ファイバ融着接続機でアークショットの関数として。この図は、[18]から変更されている。 表示するには、こちらをクリックしてください。この図の拡大版。
図2.テーパーファイバを線引きするためのテーパファイバ。実験のセットアップを描きます 。繊維は、二つのレールの上に、スライドブロック上に配置されている2つのファイバクランプによって保持されています。構造は、ポータブルです。ブロック上に離れて繊維を引っ張るネジに接続されている。 これの拡大版をご覧になるにはこちらをクリックしてください。図。
図3.テーパファイバ。（A）テーパ腰の光学顕微鏡写真。緑色は、干渉効果によるものであり、その均一性は、テーパ部分に沿った厚さの均一性を示します。 （B）のU字型のガラス支持体に接着テーパー。 この図の拡大版をご覧になるにはこちらをクリックしてください。
図4.実験のセットアップ ：チューナブルダイオードレーザー（TDL）からの信号がEDFAで増幅されて、減衰器や偏光板を通過した後、テーパーファイバによってWGMRに起動されます。出力信号に分割されて送信されます光スペクトラムアナライザ（OSA）とオシロスコープに信号を監視するためのフォトダイオードに。 この図の拡大版をご覧になるにはこちらをクリックしてください。
図5.共鳴。4μmの腰先細りファイバに結合さ250μmの直径を有するシリカ球のWGM共振。赤い線はローレンツ関数を使用して最適です。 この図の拡大版をご覧になるにはこちらをクリックしてください。
図6. 小さなマイクロスフェアの非線形スペクトル。FWMの実験スペクトルとラマンカスケード直径50μmのマイクロスフェア内の行。ポンプは1,546.6 nmでピークである、ポンプから、自分自身からカスケードラマン線が約13.5テラヘルツ（または約100nm）で分離されたのに対し、FWMピークは、ポンプ（13ナノメートルの分離）に近い見える対称線であるカスケード接続（1608 nmの最初の行、1708 nmの二行目）。 この図の拡大版をご覧になるにはこちらをクリックしてください。
図7. 超高Qマイクロスフェアの非線形スペクトル。98μmの直径のミクロスフェアでポンプおよびSRSコーム付近のSARS、FWMの実験スペクトル。ポンプは1551 nmに中心とするピークである、FWMは、ポンプに近い見られている縮退。 100ナノメートルで区切られたSRSラインは1646 nmで中央に配置され、対応するSARSは、c1,451.5 nmで入りました。 SARSライン付近の2の対称線はFWMを縮退しています。ラマンコームは1,666.2 nmの中心とされている。 この図の拡大版をご覧になるにはこちらをクリックしてください。
図8.キャビティは、SARSスペクトラム。直径40μmのマイクロスフェアにおけるSARSの実験スペクトルを増強しました。ポンプは1,539.4 nmで中央に配置され、SRSラインは1,629.6 nmで中央に配置され、対応するSARSは1459 nmで中央に配置されます。他のSRSラインは1,613.8 nmで、1,645.6 nmの、1710 nmで、1,727.6 nmおよび1,745.8 nmの中心とされている。 この図の拡大版をご覧になるにはこちらをクリックしてください。
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Discussion
マイクロスフェアは、コンパクトで効率的な非線形振動子であり、彼らは製造、取り扱いが非常に簡単です。テーパー付き繊維は、結合共振器/からの光を抽出するために使用することができます。 95％までの共鳴造影約3×10 8のQ値を得ることができます。
これらの製造技術の主な制限は、大量生産との統合です。繊維の清潔さは、マイクロスフェアとテーパーの両方にとって非常に重要であるので、湿度があります。両デバイスは、長期的な実験室での生活のために乾燥した環境に保管されなければなりません。非常に薄いテーパーは壊れやすく、カップリング時に細心の注意を払うべきです。 Qファクタに関して、ミクロスフェアのサイズは重要であることができます。 50〜500μmの範囲の直径を有するマイクロスフェアでは、10 10を超えるQ 'sが真空23で実証されてきました。内部曲率：マイクロスフェアの固有Qは、損失のいくつかのタイプからの寄付によって決定されます残留表面の不均一性に係る損失（Q ラジアン ）、ラマン散乱とレイリー散乱損失、材料固有の損失、および表面汚染物質によって導入された損失（後者はサイズに依存し、損失22より高い直径低いです）。 Q ラドは -1増加サイズで消滅：それは速く、R -5/2よりも減少し25〜250ミクロンの直径の範囲で24弊社のマイクロスフェアは、Qは、いくつかの大きさを得る要因からあっQ.ザQの到達真空値を下回る要因があります。 3×10 8までの5×10 6。
マイクロスフェアの製造に使用される他の方法は、CO 2またはブタン/ N 2 Oトーチの使用を含みます。すべての手順では、表面張力が回転楕円体に溶融シリカを描画します。ここでは、繊維を溶融するための機器の選択は唯一の経済的です。 CO 2レーザは高価であり、松明やスプライサーは、使用しているすべてのラボで存在しています繊維。テーパは、ガラスクラッドとコアのフッ化水素酸（HF）浸食によって製造することができます。この方法は、非常に長いです。約5時間は4μmのテーパに125μmの繊維を薄くするために必要とされます。別の欠点は、断熱性の欠如である、HFは同じ速度ですべてのガラスを侵食します。
テーパーは、低損失を示すべきです。それ以外の場合は、非線形効果を観察することは困難であろう。効率を結合することも非常に重要です。テーパーとマイクロスフェアとの間のギャップは、カップリング体制を決定します。共振から間隙を直接変更、および/またはわずかな離調することにより、非線形効果はどちら増強または減少させることができます。
WGMRは、量子コンピューティング・アプリケーション用の非古典光発生への道を開くことができます。量子電気力学実験とテーパファイバのために、その表面の近くに捕捉することができる原子は、厳しい環境での効率的な輸送を可能にするであろう。 SRSとSARSは、放射線として使用することができます分光測定のため、また、アクティブ検出のためには、最近25の証明されたように。
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Materials
| Name | Company | Catalog Number | Comments |
| Optical Fiber | Corning | SMF28 | |
| Fiber coating stripper | Thorlabs | T06S13 | Available from other vendors as well |
| Fiber cleaver | Fitel | S325A | Available from other vendors as well |
| Fusion splicer | Furakawa | S177A-1R | Available from other vendors as well |
| Butane and Oxygen Gas | n/a | any vendor | |
| Microscope tube | Navitar | Zoom 6000 | Modular Kit |
| CCD camera | n/a | N/A | any will fit |
| Monitor | n/a | N/A | any monitor is valid |
| 3-Axis Stage | PI Instruments, Thorlabs, Melles | ||
| Assorted posts and mounts | Thorlabs | Available from other vendors as well | |
| Polarization control | Thorlabs | FPC030 | Available from other vendors as well |
| Attenuator | Throlabs | VOA50 | |
| Photodiode | Thorlabs | PDA400 | discontinued, replaced by PDA10CS-EC |
| Oscilloscope | Tektronix | DPO7104 | |
| Optical spectrum analyzer | Ando | AQ6317B | |
| Erbium Doped Fiber Amplifier | IPG Photonics | EAD-2K-C | |
| Tunable Laser | Yenista | TUNICS |
References
- Kozyreff, G., Dominguez-Juarez, J. L., Martorell, J. Non linear optics in spheres: from second harmonic scattering to quasi-phase matched generation in whispering gallery modes. Laser Photon. Rev. 5 (6), (2011).
- Farnesi, D., Barucci, A., Righini, G. C., Berneschi, S., Soria, S., Nunzi Conti, G. Optical frequency generation in silica microspheres. Phys. Rev. Lett. 112 (9), 093901 (2014).
- Liang, W., et al. Miniature multioctave light source based on a monolithic microcavity. Optica. 2 (1), 40-47 (2015).
- Maker, A. J., Armani, A. M. Fabrication of Silica Ultra High Quality Factor Microresonators. J. Vis. Exp. (65), e4164 (2012).
- Coillet, A., Henriet, R., Phan Huy, K., Jacquot, M., Furfaro, L., Balakireva, I., et al. Microwave Photonics Systems Based on Whispering-gallery-mode Resonators. J. Vis. Exp. (78), e50423 (2013).
- Han, K., Kim, K. H., Kim, J., Lee, W., Liu, J., Fan, X., et al. Fabrication and Testing of Microfluidic Optomechanical Oscillators. J. Vis. Exp. (87), e51497 (2014).
- Arnold, S. Microspheres, Photonic Atoms, and the Physics of Nothing. American Scientist. 89 (5), 414-421 (2001).
- Chiasera, A., et al. Spherical whispering gallery mode microresonators. Laser Photon. Rev. 4 (3), 457-482 (2010).
- Helt, L. G., Liscidini, M., Sipe, J. E. How does it scale? Comparing quantum and classical nonlinear optical processes in integrated devices. J. Opt. Soc. Am. B. 29 (8), 2199-2212 (2012).
- Leach, D. H., Chang, R. K., Acker, W. P. Stimulated anti-Stokes Raman scattering in microdroplets. Opt. Lett. 17 (6), 387-389 (1992).
- Farnesi, D., Cosi, F., Trono, C., Righini, G. C., Nunzi Conti, G., Soria, S. Stimulated Antistokes Raman scattering resonantly enhanced in silica microspheres. Opt. Lett. 39 (20), 5993-5996 (2014).
- Qian, S. X., Chang, R. K. Multiorder Stokes emission from micrometer size droplets. Phys. Rev. Lett. 56 (9), 926-929 (1986).
- Lin, H. B., Campillo, A. J. CW nonlinear optics in droplet microcavities displaying enhanced gain. Phys. Rev. Lett. 73 (18), 2440-2443 (1994).
- Spillane, S. M., Kippenberg, T. J., Vahala, K. J. Ultralow threshold Raman laser using a spherical dielectric microcavity. Nature. 415 (6872), 621-623 (2002).
- Kippenberg, T. J., Spillane, S. M., Vahala, K. J. Kerr-Nonlinearity optical parametrical oscillation in an ultrahigh Q toroid microcavity. Phys. Rev. Lett. 93 (8), 083904 (2004).
- Hill, S. C., Leach, D. H., Chang, R. K. Third order sum frequency generation in droplets: model with numerical results for third-harmonic generation. J. Opt. Soc. Am. B. 10 (1), 16-33 (1993).
- Kozyreff, G., Dominguez Juarez, J. L., Martorell, J. Whispering gallery mode phase matching for surface second order nonlinear optical processes in spherical microresonators. Phys. Rev. A. 77 (4), 043817 (2008).
- Jouravlev, M. V., Kurizki, G. Unified theory of Raman and parametric amplification in nonlinear microspheres. Phys. Rev. A. 70 (5), 053804 (2004).
- Brenci, M., Calzolai, R., Cosi, F., Nunzi Conti, G., Pelli, S., Righini, G. C. Microspherical resonators for biophotonic sensors. Proc. SPIE. 6158, 61580S (2006).
- Carmon, T., Yang, L., Vahala, K. J. Dynamical thermal behavior and thermal self-stability of microcavities. Opt. Express. 12 (20), 4742-4750 (2004).
- Kippenberg, T. J., Spillane, S. M., Min, B., Vahala, K. J. Theoretical and experimental study of stimulated and cascaded Raman scattering in ultrahigh Q optical microcavities. J. Sel. Quantum Electron. 10 (5), 1219-1228 (2004).
- Bloembergen, N., Shen, Y. R. Coupling between vibrations and light waves in Raman laser media. Phys. Rev. Lett. 12 (18), 504-507 (1964).
- Gorodestky, M. L., Pryamikov, A. D., Ilchenko, V. S. Rayleigh scattering in high Q microspheres. J. Opt. Soc. Am. B. 17 (6), 1051-1057 (2000).
- Arnold, S., Ramjit, R., Keng, D., Kolchenko, V., Teraoka, I. Microparticle photophysics illuminates viral bio-sensing. Faraday Discuss. 137, 65-83 (2008).
- Ozdemir, S. K., et al. Highly sensitive detection of nanoparticle with a self referenced and self-heterodyned whispering gallery Raman microlaser. Proc. Natl. Acad. Sci USA. 11 (37), E3836-E3844 (2014).
