Summary
このプロトコルでは、励起の決定と結合発光とブロッホのような表面プラズモン ポラリトン周期配列から発生率の計測について説明します。
Abstract
我々 は励起と時間分解手法を介さず金属周期配列から生じる発光と表面プラズモンポラリトン (Spp) 間の料金を結合を測定するユニークな方法を開発しました。簡単な光学測定で測定することができます量によって料金を定めています。角度と偏光反射率およびフォトルミネッ センス分光法に基づく計測は、ここで詳細に説明します。我々 のアプローチは、ルーチンの光学系といくつかの機械的段階を必要とし、研究所のほとんどに非常に現実的なしたがってその簡単のため興味をそそられます。
Introduction
表面プラズモンを介した蛍光 (SPMF) は、かなり注目を集めている最近1,2,3,4,5,6。プラズモニック システムに近接、発光素子を配置しているとき、エミッタ表面プラズモンポラリトン (Spp) とエネルギーを転送できます。一般に、強いプラズモニック フィールド強くエミッター2の励起を高めることができます。同時に、放散速度も状態になるため、大きな密度-の - Spp は、よく知られているパーセル効果3の降伏によって作成された増加します。これらの 2 つのプロセスは、SPMF の生産で手に手を動作します。ソリッドステート照明1,45、およびバイオ検出6発電で多数のアプリケーションを刺激して SPMF だは現在集中的な調査の下で。特に、エネルギー転送レート、Spp エミッタと逆、すなわちとの知識励起とカップリング率は非常に重要なのです。しかし、刺激および放出プロセスは通常一緒に巻き込ま、この面での研究はまだ欠けています。たとえば、研究のほとんどは、Spp7と排出量を単純に比較励起効率の比率を決めるだけです。励起率の正確な測定は依然行方不明です。その一方で、従来時間分解蛍光寿命分光法などの技術は、日常的に発光過程のダイナミクスを研究するため使用が、彼らは総崩壊率8からカップリング率を分けることができません。ここでは、我々 はレート方程式モデルと時空間結合モード理論9,10を組み合わせることによってそれらを決定できる方法について説明します。驚くことに、励起と結合率を測定可能な数量、角度と偏光反射率およびフォトルミネッ センス分光法を実行することによってアクセスすることができます表現できることがわかります。まず定式化の概要を説明、その後、詳細にインストルメンテーションを記述します。このアプローチは完全に周波数ドメイン ベースし、超高速レーザーと時間相関単一光子カウンターは、高価で、8、の実装が難しい場合など時間分解付属品を必要としません。11. 励起の決定と結合発光と空洞共振器間のレートの実現技術をするためにこの手法を見込んでいます。
周期系における SPMF は、ここで説明しました。直接励起と放射励起効率 η と自然放出率 Γrによって特徴付けられる以外、ブロッホのような Spp を生成ことができます定期的なプラズモニック システムの受信 Spp でエミッタを励起できることと発信 Spp を介して崩壊します。つまり、共鳴励起下における受信 Spp がエミッタを活性化する強力なプラズモニック フィールドを作成する生成されます。エミッタは、興奮している、強化された排出ガスを生じその後 - 遠方に放散放射活性、発信 Spp に彼らからエネルギーを移すことができます。SPMF を定義します。シンプルな 2 段エミッタの励起移行を参照増加電子の励起状態に地面から放出電子の減衰を定義します定義の波長で発光を伴う基底状態に戻るに対しによって興奮と基底状態のエネルギー差。SPMF の励起と放射条件が着信および発信の Spp9を励起するための方程式に一致するよく知られている段階を満たすために必要です
(1)
どこ ε、 εm誘電体と金属の誘電 θ と φ は入射角および方位角 P は配列の周期、λ は波長励起及び蛍光の波長、m と n の順序を指定する整数です。Spp。励起レーザー光の平面波ブラッグ散乱着信 Spp と勢いの試合となります θ と φ 一緒に定義で電子の吸収を高めるために Spp を励振するため指定されたインシデント構成、励起波長 λex。同様に、発光し、発信の Spp なります反対ブラッグ散乱光の線と一致するように、角度を表すように、発光波長 λem可能な発光チャンネル。しかし、それは注意がエミッタできる彼らのエネルギーと伝搬ベクトルの Spp にカップルとして
同じ大きさを持っている
が、別の方向に、Spp 遠方次式 (1) を (m, n) の様々 な組み合わせで崩壊します。
レート方程式モデルと時空間モード結合理論 (CMT) を使用して、我々 は、励起率 Γex、すなわちエミッタに Spp からエネルギー転送レートを見つける、9,12,13として表現することができます。
(2)
Γトットは着信の Spp の総減衰率 η が着信の Spp の不在で前述の直接励起率は、 
Γabsと Γradいるオームの吸収と放射減衰率 Spp と
受信の Spp と発光力比率です。その一方で、カップリング率 Γcは、すなわち、エネルギー転送の速度をエミッタから Spp として記述できます。
(3)
Γrが直接放射率
発光の電力比は、α回SPP 媒介崩壊、直接ポート、Γradαと Γtot α回ポートの放射減衰率総崩壊率。すべての SPP の減衰率は、反射率分光法による測定が可能は、フォトルミネッ センス分光法による排出量電力比を決定できますが表示されます。参照9,10製剤の詳細を見つけることができます。
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Protocol
1. 干渉リソグラフィのセットアップ
注: 干渉リソグラフィー、12周期配列を作製する使用されます。スケマティックのセットアップでは、図 1に示すように、構築されています、次のとおり。
- 13 X 紫外対物レンズ、50 μ m のピンホールを通してそれに基づいて空間フィルター クリーニング モードを渡す HeCd のマルチモード レーザーから 325 nm レーザーの焦点を当てます。
- 中央領域の分岐の光をさらにフィルターする 2 つの 2.5 cm 径菖蒲 30 cm 離れてを配置します。2 つ目のアイリスの後ビーム径 2.5 cm、< 2 番目アイリスから 1 m の距離で 3 cm の距離で非常にゆっくりと増加します。光はほぼ平行すると見なされます。
注: 2 番目アイリスからの出力はオンに肉眼で均一なはずです。 - ロイドのミラー干渉計に平行光を導きます。ロイドのセットアップでは、プリズム ベースのサンプル ホルダーおよび 5.04 cm のミラー配置直交を含まれています。直接および反射光のイルミネーションは一緒にパターニングのため試料表面に沿って安定した定在波を作成します。プリズムは、反射防止デバイスとして機能します。
メモ: 定在波の周期 P として記述できる:
、どこで λ = 325 nm と α はサンプル法線に対する入射角図 1に示すように。ロイドのセットアップを回転させることにより、入射角を調整できます。
、どこで λ = 325 nm と α はサンプル法線に対する入射角図 1に示すように。ロイドのセットアップを回転させることにより、入射角を調整できます。2. 周期的配列準備
注: サンプルは、製造元が推奨する標準的な手順で用意しています。すべての手順は、部屋の温度で行われます。
- 1 cm2のガラス基板を使用します。メタノールとアセトン超音波のお風呂に 10 分ずつのガラスをきれいにし、事前の汚れを除去する 1 h 200 ° c 鉄板焼きます。
- スピン コート 5 nm 厚の接着層を有するガラス基板と 100 nm 厚 SU 8 ネガホトレジスト 2 つ高速スピンコーターで。
- 100 に近い厚さを制御することができますので、γ-ブチロラクトンの比が 1:5 (v/v) での SU 8 フォトレジストを希釈スピン コーティング後 nm。
- ガラス基板と 10 s の 600 rpm で 1 分、3600 rpm スピン接着ソリューションの 3-5 滴 (0.2 mL) を連続して調剤します。
- 同じ速度でステップ 2.2.1 から希薄 SU 8 5 7 (0.3 mL) 滴 2.2.2 手順を繰り返します。
注意: 接着層は、フォトレジストが開発中に剥がれることがありませんので、ガラス基板と、フォトレジストの密着性を向上します。SU 8 層の厚さは、濃度とスピン コーターの速度によって制御されます。
- 1 分の 65 ° C と 95 ° C のホット プレートのサンプルを prebake します。オーブンがここで推奨されていません。
- サンプルをプリズム干渉計内に転送します。屈折率整合剤のドロップを追加 (n = 1.45) プリズムのサンプルを添付します。できるだけ鏡の近くに配置します。
注: オイルの表面張力によりプリズム面にサンプルが添付されます。油の屈折は、裏面反射による干渉の影響を除去するためにプリズムとガラス基板と同じように選択されます。 - 二次元正方格子同じ露光時間が直交方向で 2 回サンプルを公開します。つまり、サンプルを公開、秒露光のために 90 ° 回転させます。フォトレジストが 325 nm の光にさらされてそれクロスリンクと SU 8 開発者により解散することはできません。
注: 配列の直径 D は、露出時間を調整することによって制御できます。 - ハード 65 ° C および 95 ° C フィルムの割れを防ぐために 2 分でサンプルを焼きます。
- 非公開エリアを解消する連続撹拌と 2 分のための開発者にサンプル全体を浸します。
- イソプロピル アルコール残差を洗浄し、圧縮空気で乾燥し 1 分でサンプルを浸します。ナノホール配列して生成されます。
3. 金膜の作製と発光体コーティング
- 高周波スパッタ蒸着を用いた Au 薄膜の両面テープのサンプル ホルダーにサンプルを添付します。
- ターボ分子ポンプを使用して 2 x 10-6 Torr 基本圧力チャンバーをポンプし、戻って 6 × 10-3 Torr 超高純度 Ar ガスで塗りつぶします。
- 5 cm 径の 99.9 %au ターゲットを使用し、試料とターゲット間シャッターを配置します。低消費電力 (50 W) を使用して、表面の粗さだけでなく、成膜速度を削減します。シャッターを閉じた状態、汚れを除去する 10 分間ターゲットをスパッタ済み。
- 20 分間常温スパッタの処理にシャッターを開きます。膜厚 100 nm 定期的にプラズモニック システムの伝送がない光学的厚さを確実に入金されます。
- サンプルが準備ができていると、誘電体の薄膜層を形成する金属の表面に発光有機染料など量子材料スピン コート ドットします。
- 9参照で使用される 8 の styryl の染料、メタノール 5 mL でポリビニル アルコール (PVA) のスチリル 8、500 μ g の 20 μ g を解散します。
- サンプルで色素溶液の 3-5 滴 (0.2 mL) を省略し、連続して 10 秒 600 rpm で 1 分 3600 rpm スピンします。厚さと推定される 80 nm。
注: 水可溶性または不溶性高分子発光材料の種類に応じて固定材として使用できます。ただし、フォトルミネッ センス測定を妨げることはありませんので、ポリマーを非発光にする必要があります。ポリビニル アルコール (PVA) 高分子水溶性染料ローダミン 6 G などとスチリル 8 を溶解するため勧めします。
4. SPP の減衰率を決定するため反射率測定
注: 反射率分光偏光および角度分解セットアップは、図 2に示すです。サンプルの向き (ステージ 1) 検出角度 (ステージ 2) とサンプルの方位角 (ステージ 3) を個別に変更する 3 つの回転の段階で計で構成されています。
- 石英ランプから広帯域白色光を光源として使用します。まずマルチモード光ファイバー ・ バンドルにそれをつなぐし、対面の対物レンズ (5 X、60 X) は同一線上のペアでコリメートします。サンプルの向きを変更することによって様々 な入射角度でサンプルの光線を照らします。偏光測定用サンプルの前後には、入射偏光板と検出アナライザーのペアを配置します。
注: 直面する目標は平行し、マルチモードの光ファイバーから白色光源を拡大レンズ システムとして機能します。 - マルチモード光ファイバーを使用する分光計、分光計測用 CCD 検出器に接続されているサンプルから鏡面反射を収集します。
- 同心円、サンプル オリエンテーションの段階と検出回転ステージの両方を確実に慎重にセットアップを合わせてすなわち。、彼らの回転の軸が同一線上にあります。
- フラット Au フィルムを使用してセットアップを調整します。様々 な入射角度で反射スペクトルを測定し、知られている Au の誘電関数を用いたフレネル方程式によって計算された理論的な反射スペクトルとの比較を。2 組のデータはエラーの 5% 未満と一致する必要があります。
- セットアップが準備ができて、偏光、p または s、入射角度をサンプルの反射スペクトルを測定します。入射角のステップ サイズは 0.5 °、波長分解能 0.66 nm。複数の入射角度の下でスペクトルを収集、機械運動、シャッター制御、データ集録、背景差分などを含むオートメーションの制御プログラムが書き込まれます。
注: この手順は計算上行われます。プログラムはリクエストを承ります。必要な場合は、ソース コードの対応する著者にメールを送ってください。 - 輪郭は、プラズモニック モード同定および減衰率の決定システムの分散関係を取得する波長及び入射角度と反射率をプロットします。
注: サンプルの方位角はブリュアン ゾーン内の位置を見つけることです。たとえば、正方格子サンプル回転サンプル アジマス、その期間のいずれかが入射面に平行し、これは Γ X 方向を定義します。サンプルを Γ M 方向を定義する 45 ° 回転します。 - 偏光事件は入射面に対して 45 ° に設定されていて、アナライザーは-45 ° 直交性または交差偏光反射マッピングを測定します。
- P 偏光、直交の反射スペクトルを抽出し、前述の Spp の減衰レートを決定する議論で CMT9,12,13を使用してそれらに合います。
5. 蛍光計測による排出量電力比を決定します。
注: 角度と偏光発光のセットアップは図 3に示すです。
- 514 nm アルゴン イオンや 633 nm HeNe レーザーの広帯域光源を交換してください。レーザー ライン フィルターを使用し、半値幅 (半値幅) 5 未満 nm スペクトル レーザーをきれいにし、レーザー光の偏光状態を制御する半波長板を配置します。ゴニオメータと検出ユニットは変更されません。検出ユニット埋め発光レーザーの行を削除する前にノッチ フィルターを配置します。
注: レーザーの波長は、発光材料の種類によって異なります。高い光子エネルギーは、短い波長をもつ物質を励起する必要があります。 - 式 (2) 及び (3) 排出量電力比を測定する 2 つのタイプの計測を行う: 検出および事件のスキャン。事件および検出のスキャン間の相互作用を決定する際に支援
、 
、
と
。 - インシデントのスキャンでは、入射角を連続的に変化が、通常のサンプルに対して検出角度を修正します。
注: この手順は計算上行われます。この構成には、入射角度依存選択した検出角度の下で排出量の変化を監視しながら、着信の Spp 選択的に興奮させます。つまり、入射角は式 (1) の式に一致する段階を満たす排出量が増加します。- 輪郭は、波長および入射スキャン マッピングの入射角度に対する発光スペクトルをプロットします。測定別検出角度のマッピングが、相対強度が同じあります。したがって、インシデントのスキャン プローブ放出または測定することができます励起増強だけで着信の Spp の効果、 。
- 輪郭は、波長および入射スキャン マッピングの入射角度に対する発光スペクトルをプロットします。測定別検出角度のマッピングが、相対強度が同じあります。したがって、インシデントのスキャン プローブ放出または測定することができます励起増強だけで着信の Spp の効果
- 検出スキャン通常のサンプルに対して入射角を修正する、検出角度を変えます。
注: この手順は計算上行われます。- 同様に、輪郭検出スキャン マッピング波長と検出角度の利回りとフォトルミネッ センス スペクトルをプロットします。SPP 排出は Spp の放射減衰に起因、放出は強く検出角度依存です。したがって、一定の励起下で検出角度は, 式 (1) を満たすときに排出量が増加します。この構成はプローブの発光増強し決定することができます異なる α回注文明確に定義された検出角度依存性であり。
- 同様に、輪郭検出スキャン マッピング波長と検出角度の利回りとフォトルミネッ センス スペクトルをプロットします。SPP 排出は Spp の放射減衰に起因、放出は強く検出角度依存です。したがって、一定の励起下で検出角度は, 式 (1) を満たすときに排出量が増加します。この構成はプローブの発光増強し決定することができます
、 
、
と
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Representative Results
Au 周期配列の例は、図 4 a8のはめ込み式で与えられます。平面ビュー SEM 画像サンプルが 510 の期間を持つ 2次元正方格子円孔配列であることを示しています nm、穴深さ 280 nm と孔径 140 nm。図 4 aに Γ X 方向に沿って撮影 p 偏光の反射率マッピングを示します。ダッシュ線が位相整合, 式 (1) を示す方程式による計算 (m =-1 で、n = 0) Spp が興奮しています。
偏光板とアナライザーは直交位置に設定されている場合は、図 4 bに対応する反射マッピングが表示されます。マッピングは、線形偏光マップ背景を非共鳴反射は、アナライザーによって削除されるゼロになります以外とほぼ同じことがわかります。さらに、反射率プロファイルに変更されますディップからのピークだけとして、SPP の放射減衰まま背景を除去した後。
実際には、分散関係は SPMF を研究するための良いツールです。レーザー励起波長は 700 nm、着信 Spp が 19 ° の入射角度で生成され、その吸収帯が一致する場合、排出者と対話します。SPP 排出が 23 ° の入射角度で検出されます 730 で放出が発生した場合、他の一方で、nm。したがって、SPP 共鳴励起強化のため着信 Spp を励起して放出の増強のため送信 Spp を検索する私たちができます。
我々 はコート CdSeTe 量子ドット ドープした PVA 高分子配列10をスピンします。図 5 a及び 5 b表示に沿って撮影 p 偏光と直交反射マッピング、表示 Γ X 方向、(-1, 0)。図 5 cおよび 5 d対応する発光事件と検出スキャン検出と入射角度 0 °、0 °、それぞれ撮影のマッピングを示しています。レーザー波長 λexは 633 nm。実際、反射マッピングと一致して、我々 を参照してください強い発光が 18.5 ° の入射角で発生すること、着信 (-1, 0) Spp が興奮しています。一方、検出スキャンから反射と蛍光の強い類似では、発信の Spp が興奮しているときに排出量を強化するを確認します。
励起と結合率の測定には、SPP 減衰率と発光力比10が必要です。633 で減衰レートを決定するには、図 5 a及び 5 bから抽出した p 偏光、直交の反射率スペクトル Γ X 方向 nm は図 6 aに表示されます。P 偏光スペクトルとして記述することができますファノのようなプロファイルを示しています
、非共鳴の反射率は、pがある、直交相手に続くに対し、ωSPPは共鳴フォトン エネルギー 
、展示、ローレンツ lineshape12。最も適しているし、合計と放射減衰率、Γトットと Γrad、95.08 と 27.15 meV ( h)。
その一方で、とおりの発光電力比が得られます。図 5 c、発光波長 λemで発光分布の入射のスキャンから = 690 nm、直接排出が検索は図 6 bで抽出されます。電力比
、18.5 ° フラットの背景 (6.896) で割った値での強度は、単に受信の Spp と直接排出量として定義されています。
は、574.04 meV であることと判断されます。
その一方で、カップリング率は発光波長依存です。690 に発光波長 nm を例として選択します。ΓトットΓrad、合計と放射減衰率は、それぞれ 60.06 と 17.12 meV ( h) です。検出スキャン プロファイルは図 5 dから抽出し、図 6 cに表示されます。電力比
として定義されている、(-1, 0) SPP 排出量で割った半空間の直接電界放出のサンプルにはトランス ミッションがないと仮定すると。検出器は、立体角 ΔΩ をカバーしていますので 〜 π37202 sr、lambert の
、b図 6 cで背景に続く
。その一方で、 
ΔΩ で割った値ピーク プロファイルとして与えられます。その結果、 
0.805 ことが判明しました。
図 1.干渉リソグラフィのスケマティック。325 nm のレーザー光は空間フィルターを通して焦点を当てたし、ロイドのミラー干渉計にサンプルがあるが点灯します。露出のサンプル表面に沿って定在波フォーム。セクション 2 で完成品サンプルの上面と側面のビューの挿入: 概略図。この図の拡大版を表示するのにはここをクリックしてください。
図 2.偏光および角度分解反射率分光します。(、) 偏光および角度分解反射率分光の模式図。3 つの回転ステージ、ゴニオ メーターを構築するを使用されます。マルチモード光ファイバー結合分析装置、CCD 検出器は検出のため使用されます。ブロード バンド白色光源は、反射率測定に使用されます。(b) 実際の生活像偏光および角度分解分光反射率法の主要な部分 (黒いダッシュ ボックス (、) で)。この図の拡大版を表示するのにはここをクリックしてください。
図 3.偏光および角度分解発光分光の模式図.514、633 nm レーザー発光が使用されます。この図の拡大版を表示するのにはここをクリックしてください。
図 4.反射マッピングと推測される減衰率。(、)、Au の p 偏光の反射率マッピング配列 Γ X 方向に沿って撮影します。ダッシュ ラインの位相整合を示す方程式を使用して計算されます (-1, 0) Spp は異なる波長で興奮しています。挿入: 配列の平面ビューの SEM 画像。背景は null し、反射率が今ディップを示す (b) 対応する直交反射マッピングになるピーク。(c) Γトットと Γrad波長の関数としてプロットします。結果は、参照9から再現しています。この図の拡大版を表示するのにはここをクリックしてください。
図 5.反射率、事件および検出スキャン コーティング Γ X 方向に沿って撮影 CdSeTe 量子ドット配列のマッピングします。(、) の p 偏光、(b) 直交反射マッピングと対応する発光 (c) 事件と (d) 検出スキャン マッピング検出及び入射角度で撮影 = 0 ° と 0 °、それぞれ。レーザー波長 λexは 633 nm。結果は、参照10から再現しています。この図の拡大版を表示するのにはここをクリックしてください。
図 6.代表的な反射、事件および検出スキャン プロファイル。Γトットと Γrad 633 で決定するベスト フィットと共に (、) p 偏光と直交反射率スペクトル nm。(b) 抽出 (b) 事件 (c) 検出スキャン プロファイル。結果は、参照10から再現しています。この図の拡大版を表示するのにはここをクリックしてください。
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Discussion
このプロトコルでは、いくつかの重要な手順があります。最初、機械安定性は試料調製で重要です。ロイドのセットアップによって生成される定在波は、2 つの照明ビームの位相差に敏感です。したがって、均一性とエッジのシャープネス、ナノホールの露出時間の間に任意の振動が低下します。振動のない環境、例えば、振動分離のサポートを持つ光学テーブルで動作するを強くお勧めします。さらに、ハイパワー レーザーはまたそれに応じて露光時間を短縮するために、振動を最小限に抑えるため望まれます。第二に、1.1 の手順でピンホールを適切に選択する必要があります。穴の大きさは、一側のクリーニング モードを実行するには十分に小さく、まだ反対側に露出のための十分な動力を伝達するのに十分な大きさにする必要があります。50 μ m のピンホールと 13 X 目的 HeCd のマルチモード レーザーをお勧めします。第三に、それは注意直交反射率のローレンツ ライン形状ですが場合にのみp≈ rs、pと r のs p、s 偏光照明12非共鳴反射率。ただし、斜入射角度またはいくつかの異方性メタマテリアル ナノホール アレイ、rpと rsの違いは無視できない、結果として反射率が得られます
、ファノ lineshape に上昇。
要約すると、このプロトコルは、励起と 2次元金属周期配列からの発光と Spp 間のレートのカップリングを決定する方法をについて説明します。率は、角度と偏光反射率およびフォトルミネッ センス分光法、とも周波数ドメイン技術によって測定されます。従来時間分解法と比較して、このメソッドだけでなくほとんどの蛍光増強研究では考慮されず、SPMF の励起および腐食プロセスを区別するもに発光体のカップリング率を決定異なる SPP モード。時間分解手法のみ発光体の総寿命測定し、異なる共振モードからの貢献を識別することができない、発光体が複雑に配置されている場合は特に、本手法が値をこのフィールドに追加する確かに共鳴システム。定期的なプラズモニック システム
モードに直接電界放出は等方性と仮定に対し明確に定義された崩壊方向があります。排出方向の違いは、モードの同定に上昇を与えます。方向性発光ナノ材料の普遍的な動作ですが、メタマテリアル ・ フォトニック結晶のような他の共鳴システムにこのような分化を簡単に拡張できます。発光体、空洞共振器間の蛍光の増強効果を研究するため有効にする技術であるためにこの手法を期待しています。
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Disclosures
著者は、彼らは競合する金銭的な利益があることを宣言します。
Acknowledgments
この研究を通じて直接助成金 4053077 と 4441179、RGC 競争計上研究助成金、402812、14304314、香港の中国大学に支えられ地域の優秀 AoE/P-02/12。
Materials
| Name | Company | Catalog Number | Comments |
| SU-8 | MicroChem | SU-8 2000.5 | |
| Adhesion solution | MicroChem | Omnicoat | |
| SU-8 Thinner (Gamma-Butyrolactone) | MicroChem | SU-8 2000 Thinner | |
| SU-8 Developer | MicroChem | SU-8 Developer | |
| Spin Coater | Chemat Technology | KW-4A | |
| HeCd laser | KIMMON KOHA CO., LTd | IK3552R-G | |
| Shutter | Thorlabs | SH05 | |
| Objective for sample preparation | Newport | U-13X | |
| Pinhole | Newport | PNH-50 | |
| Iris | Newport | M-DI47.50 | |
| Prism | Thorlabs | PS611 | |
| Rotation stage for sample preparation | Newport | 481-A | |
| Supttering Deposition System | Homemade | ||
| Rotation Stage 1 | Newport | URM80ACC | |
| Rotation Stage 2 | Newport | RV120PP | |
| Rotation Stage 3 | Newport | SR50PP | |
| Detection arm | Homemade | ||
| Quartz lamp | Newport | 66884 | |
| Fiber Bundle | Newport | 77578 | |
| Objective for measurement | Newport | M-5X & M-60X | |
| Polarizer & Analyzer | Thorlabs | GT15 | |
| Multimode Fiber | Thorlabs | BFL105LS02 | |
| Spectrometer | Newport | MS260i | |
| CCD | Andor | DV420-OE | |
| 514nm Argon Ion Laser | Spectra-Physics | 177-G01 | |
| 633nm HeNe Laser | Newport | R-32413 | |
| CdSeTe quantum dot | Thermo Fisher Scientific | q21061mp | |
| Polyvinyl alcohol polymer (PVA) | SIGMA-ALDRICH | 363073 | |
| Control program | National Instruments | LabVIEW |
References
- Okamoto, K., et al. Surface-plasmon-enhanced light emitters based on InGaN quantum wells. Nature Materials. 3 (9), 601-605 (2004).
- Akselrod, G. M., et al. Leveraging Nanocavity Harmonics for Control of Optical Processes in 2D Semiconductors. Nano Letters. 15 (5), 3578-3584 (2015).
- Gontijo, I., et al. Coupling of InGaN quantum-well photoluminescence to silver surface plasmons. Physical Review B. 60 (16), 11564 (1999).
- Huang, K. C. Y., et al. Antenna electrodes for controlling electroluminescence. Nature Communications. 3, 1005 (2012).
- Atwater, H. A., Polman, A. Plasmonics for improved photovoltaic devices. Nature Materials. 9 (3), 205-213 (2010).
- Anker, J. N., et al. Biosensing with plasmonic nanosensors. Nature Materials. 7 (6), 442-453 (2008).
- Chen, Y., et al. Excitation enhancement of CdSe quantum dots by single metal nanoparticles. Applied Physics Letters. 93 (5), 053106 (2008).
- Birowosuto, M. D., Skipetrov, S. E., Vos, W. L., Mosk, A. P. Observation of Spatial Fluctuations of the Local Density of States in Random Photonic Media. Physical Review Letters. 105 (1), 013904 (2010).
- Cao, Z. L., Ong, H. C. Determination of coupling rate of light emitter to surface plasmon polaritons supported on nanohole array. Applied Physics Letters. 102 (24), 241109 (2013).
- Lin, M., Cao, Z. L., Ong, H. C. Determination of the excitation rate of quantum dots mediated by momentum-resolved Bloch-like surface plasmon polaritons. Optics Express. 25 (6), 6029-6103 (2017).
- Nikolaev, I. S., Lodahl, P., Driel, A. F. V., Koenderink, A. F., Vos, W. L. Strongly nonexponential time-resolved fluorescence of quantum-dot ensembles in three-dimensional photonic crystals. Physical Review B. 75 (11), 115302 (2007).
- Cao, Z. L., Lo, H. Y., Ong, H. C. Determination of absorption and radiative decay rates of surface plasmon polaritons from nanohole array. Optics Letters. 37 (24), 5166-5168 (2012).
- Haus, H. A. Waves and Fields in Optoelectronics. , Prentice-Hall. Englewood Cliffs, N.J. (1984).
