Summary
Здесь мы сочетаем поляризации переменная 7-eV лазер с решен спин и угол фотоэмиссионный технику для визуализации эффекта спин орбитальное сцепления в твердых.
Abstract
Цель настоящего Протокола заключается в настоящее время как для выполнения спин и угол решены фотоэлектронная спектроскопия, в сочетании с переменной поляризации 7-eV лазер (лазер SARPES) и продемонстрировать мощь этой техники для изучения физики твёрдого тела. Лазер-SARPES достигает две большие возможности. Во-первых путем изучения правило орбитальных выбора линейно поляризованных лазеров, орбитального селективного возбуждения может осуществляться в SAPRES эксперимент. Во-вторых техника может показать полную информацию вариации квантовой оси вращения в зависимости от поляризации света. Чтобы продемонстрировать силу сотрудничества этих возможностей в лазер SARPES, мы используем этот метод для исследования поверхности государств спин орбитальное сочетании Би2Se3. Эта техника позволяет разложить спин и орбитальных компонентов из спин орбитальное сочетании волновые. Кроме того как представитель преимущество использования обнаружения прямого отжима сотрудничал с переменной поляризации лазерного, техника однозначно визуализирует света поляризацией зависимость квантовой оси вращения в три измерения. Лазер-SARPES значительно увеличивает возможности фотоэмиссионный техники.
Introduction
Угол решена фотоэлектронная спектроскопия (ARPES) техника превратился в один из самых мощных инструментов для изучения структуры группы квазичастица в твердых1. Наиболее привлекательной особенностью ARPES является возможность для сопоставления группы характеризуют электронных состояний в энергии и импульса пространстве. Спин решена ARPES (SARPES), который оснащен здесь спин детекторы, например. Мотт детектор2,3, далее позволяет нам решить спин характер структуры наблюдаемых группы4. Так как Мотт детектор можно измерить спин с двумя осями (x и z, или y и z), сочетание двух Мотт детекторы далее позволяет получить спин ориентации в три измерения4,5 . На протяжении нескольких десятилетий, однако, SARPES экспериментов были страдали от их низкой эффективности (обычно 1/10000 по сравнению с показателем для измерения спин интегрированных ARPES)3,4,5,6 ,7, который ограничил, энергии и угловой резолюций. Недавно энергетическое разрешение SARPES было увеличено с высокоэффективными спин детектор на основе обмена рассеяния, так называемые очень низкой энергии дифракция электронов (VLEED) детектор7,8,9 ,10. С этот детектор значительно улучшилось качество данных и сократить время сбора данных. Недавно SARPES удалось значительно спин поляризованных электронного государства и особенно спин орбитальное муфта эффект в спин текстуры поверхности полосы7.
Здесь, мы используем SARPES измерений с переменной поляризации вакуума ультрафиолетовые лазерные свет (лазер SARPES) и продемонстрировать большие преимущества этой комбинированной техники. Через исследование о спин орбитальное сочетании поверхности государств в Bi2Se3мы представляем две возможности лазер SARPES. Во-первых, из-за правило орбитальных выбора линейно поляризованных лазеров в диполя переходного режима, p- и s-поляризованного света выборочно возбуждают частью Эйген волновые с различных орбитальных симметрии. Такие орбитального селективного возбуждения таким образом доступен в SARPES, а именно, орбитального селективного SARPES. Во-вторых трехмерные (3D) спин обнаружение в SARPES показывает направление оси квантовая спин и непосредственно отображает полную информацию о зависимости свет поляризации. В этом протоколе мы кратко опишем методологии выполнять эту технику-искусство лазер SARPES для изучения последствий сильного спин орбитальное сцепного устройства.
Наша система лазер SARPES расположен в Институте физики твердого тела, в университете Токио11. Схематический чертеж нашей машины лазерной SAPRES показан на рисунке 1. Поляризация переменная 7-eV лазерный свет12 освещает поверхности образца и фотоэлектронов выбрасываются из образца. Поляризации лазерного автоматически контролируется MgF2- основе λ/2 - и λ/4-волновые пластинки выборочно использовать линейной и круговой поляризации. Полусферическая электрона анализатор исправляет фотоэлектронов и анализирует их кинетическую энергию (EКин) и угол (θx и yθ). Фотоэлектронная интенсивности сопоставляются на EКин-θx экран контролируется ПЗС-камеры. Это изображение непосредственно преобразована в зонной структуры энергетики в взаимные пространстве.
Для измерения SARPES фотоэлектронов с конкретным угол и кинетической энергии, анализируются анализатором электрон руководствуются два спина детекторы VLEED-типа с 90-градусный фотоэлектронная дефлектор и фотоэлектронный лучи фокусируются на два различные цели пленок Fe(001) -p(1 × 1) расторгнут кислорода. Фотоэлектронов, отражение целей обнаруживаются в один канал обнаружения с помощью channeltron, помещены в каждом спина детектор. VLEED цели могут быть намагничены с Гельмгольц тип электрических катушек, которые аранжированы с ортогональными геометрии друг относительно друга. Направление замагничивания контролируется банком биполярного конденсатора. Двойной VLEED спина детекторы таким образом позволяют нам анализировать спин поляризация вектора фотоэлектронная в трех измерениях.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Protocol
1. образец крепления и монтажа
- Вырезать образцы одиночн кристалл Би2Se313 в приблизительный размер 1 × 1 × 0,5 мм3 и использования на основе ленты эпоксидный клей для держателя образца образца.
- Наклеить Скотч на поверхности образца.
Примечание: Скотч используется для расщеплять образца в сверхвысоких вакуумной камере (СВВ) для получения атомарным образом чистой поверхности. - Установить образец в образец журнала в замке нагрузки и запустить насос до тех пор, пока давление Блокировка нагрузки меньше, чем 1 × 10-5 ПА.
2. образец раскалывание
- Откройте клапан свв между Блокировка нагрузки и подготовка камеры свв.
- Переместите образец журнала от нагрузки рок Подготовка камеры с помощью линейных/Поворотные проходные, которая прилагается к камере блокировки загрузки.
- Забрать образец из образца журнала передачи стержнем, прилагается к камере подготовки.
- Положить обратно образец журнала в замке нагрузки и закрыть клапан свв.
- Подождите, пока давление Подготовка камеры ниже 5 × 10-7 ПА.
- Пил Скотч с помощью раскачиваться палку в зале подготовки и прилепится образца при условии свв.
3. пример передачи измерения позиции
- Передать образец свв измерительной камеры и исправить образца на главной сцене Гонио, отвертки, оборудованные измерительной камеры.
- Переместить Гонио стадии измерения позицию и использовать микрометр стадии, чтобы точно сместить образца на фокус спектрометра.
4. 7eV-лазерная установка
- Включите Лазер Nd:YVO4.
Примечание: Лазер генерирует 355 Нм лазерного света с большим количеством второгодников 120 МГц. - Откройте затвор лазерный луч и убедитесь, что лазер проходит через кристалл KBBF и второй гармонические волны 177 Нм (6.994 eV) генерируется.
- Оптимизируйте мощность 7eV-лазера, изменив мощности 355 Нм лазер с переменный аттенюатор.
5. ARPES сбора данных
- Откройте анализатор программного обеспечения управления на настольном компьютере.
Примечание: Мы используем «SES программного обеспечения», которая является общая программа для контроля ScientaOmicron анализатор с дефлектором электрона. - Выберите настройки... ниже последовательность в меню панели (рис. 2, шаг i.2-1).
- Выберите ARPES конфигурации (рис. 3, шаг i.3-1) и ARPES сопоставления в списке (рис. 3, шаг i.3-2) для выполнения поверхности Ферми сопоставления с фотоэлектронная дефлектор.
- Нажмите кнопку редактирования (рис. 3, шаг i.3-3) и настройте сопоставление поверхности Ферми, начиная от-12 ° до 12 ° угол θy с шагом размером 0,5 ° (рис. 3, шаг i.3-4).
Примечание: Анализатор полусферические с дефлектором электрона позволяет нам карту поверхности Ферми без вращения образца. - Нажмите кнопку запуска (Рисунок 2, шаг i.2-3).
6. SARPES сбора данных
- Вручную измените настройки машины для SARPES измерения, включая анализатор входной щели и размер апертуры (рис. 1).
- Выберите настройки... ниже последовательность в меню панели (рис. 2, шаг i.2-2).
- Спиновые конфигурации (рис. 4, шаг i.4-1) и нормальный в списке (рис. 4, шаг i.4-2) и нажмите кнопку OK (Рисунок 4, шаг i.4-3).
- Выберите DA30 (рис. 5, шаг i.5-1) на панель меню и Управления тета... (Рис. 5, шаг i.5-2) чтобы открыть панель настройки для конфигурации DA30 угол (xθ, θy).
- Выберите угол (θx, θy) = (-6 °, 0 °) принять SARPES спектры (рис. 5, шаг i.5-3).
- Применить магнитного поля, контролируя биполярного конденсатора банк намагнитить VLEED цели в позитивном направлении вдоль оси конкретного (α: x, yили z).
Примечание: В нашей системе, этот процесс может быть сделано посредством командной строки[Рисунок 6 ()]. - Нажмите запустить принять интенсивность спектра (рис. 2, шаг i.2-3).
- Примените магнитного поля намагнитить VLEED цели в отрицательном направлении вдоль α и начать сканирование принять интенсивность спектра.
- Вычислите спин поляризации и спектры спин решена.
7. Проверка света поляризацией зависимость
- Изменение угла λ/2-фазовые точно контролируется шагового двигателя для настройки света поляризации 7 eV лазер.
Примечание: В нашей системе, этот процесс может быть сделано посредством командной строки [Рисунок 6 (b)]. - Возьмите спина решена спектры для осей x, y и z .
- Сканировать спектры спин решен как функция поляризации света с различными половину фазовые угол от 0° до 102° с размер шага 3 °.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Representative Results
Прежде чем начинать эксперименты SARPES, k позиций необходимо точно определить за спин решена спектра с помощью высокой статистика спин интегрированных ARPES результаты с высокой энергии - и угловых резолюций (протокол 5.1-5.5). Это проявляется в рисунке 7 где представлены результаты ARPES для Bi2Se3 одного кристалла. Этот материал известен как прототипы Топологический изолятор с вращательно поляризованный поверхности государства14,15. Карты группы ARPES четко устраняет очень крутой рассеивания энергии Дирака конус как двумерной поверхности государства16. ARPES результаты подтверждают высокое качество сколотого поверхности и ориентации образца. От энергии и импульса информации Группа карты и картирования поверхности Ферми теперь можно выбрать конкретные угол для SARPES эксперимент.
Рисунок 8 (a) соответствует кривые распределения энергии (ЭЭС) для различных намагничивания направление (+My и -My) на (xθ, θy) = (-6 °, 0 °) -kF поверхность полоса, соответствующий разрез вдоль пунктирной линии, показано на рисунке 7. Из данных спин решена ЭЭС можно получить в следующем. Во-первых спина поляризации (Py) оценивается с помощью этого отношения:
где α решена оси (x, y и z), и это, я+M α (я–М α) фотоэлектронная интенсивности для +M α (-M- α), и S EFF является функция Шермана, которая является обычно 0,311. Полученная кривая Py показано на рисунке 8 (b). Спин решена спектры для раскрутки (
) и спин вниз (
) Затем получаются путем:
Результирующая спин решена спектров приведены в Рисунок 8(c).
Двойной VLEED спина детекторы позволяют нам получить 3D спин резолюции вдоль осей x, y и z . Это проявляется в рисунке 9() где спин решена спектры с использованием p-поляризации set-up и соответствующие спин поляризации (Px, y P и P-z) показано. Четкий пик вблизи энергии Ферми присваивается состояние поверхности Би2Se3. Данные Py представляет полностью спин поляризованных ~ 100%, в то время как другие компоненты, Px и Pz, ничтожно малы. 3D спин решена спектры таким образом проиллюстрировать оси квантовая спин состояния поверхности, фиксированной вдоль y, которая согласуется с группы расчетов16,17,18.
Затем, мы ориентируемся на орбитального селективного возбуждения p- и s-поляризованный лазерный. В общем под сильным спин орбита муфты, различных орбитальных симметрии смешивается с противоположной спиноров в одном базисности17,18. В нашей экспериментальной геометрии, p-поляризованные (s-поляризованных) свет чувствителен к px и p-z (py) орбитальных компоненты в спин орбитальное сочетании стереографическую (врезные в Рисунок 9). Таким образом, через спин орбитальное муфты, орбитально Селективный лазер SARPES должны обнаружить противоположной спин поляризации p- и s-поляризация. Действительно это проявляется в рисунке 9() и 9. Мы четко наблюдать значительные поляризации света зависимость Py непосредственно отображение спин орбитальное муфта эффект в состояния поверхности17,18.
Кроме того, лазер SARPES предоставляет для дальнейшего изучения эволюции линейной поляризации Px, y P и Pz даже с наклонной света поляризации между p- и s-поляризации 19. как показано на рисунке 10(), лазер SARPES с 3D спин обнаружения отображает Px, y P и Pz 0,025 эВ binding энергия как функция Линейный поляризаций. Здесь результат содержит 102 точек данных, который был приобретен в течение 6 ч. Зависимость поляризации Py легко объясняется тем, что положительные и отрицательные Py фотоэлектронов возбужденных p- и s-отменить компонентов прикладной лазера. Однако это не может объяснить эволюцию Px и P-z. Чтобы полностью описать этот результат, необходимо рассмотреть процесс последовательной спина в фотоэмиссионный приводится на рисунке 10(b). Если линейная поляризация одновременно возбуждает раскрутки и спин вниз государства, эти два основания квантовой спин когерентно наложенного в состоянии фотоэлектронная, что приводит к спин поворот. В самом деле, отображаемых поляризацией зависимость также приводится модель расчета с учетом последовательного вмешательства между спин up и спин down возбуждается p- и s-поляризаций19. Аналогичный эффект спин альтернативно наблюдением 3D SARPES с синхротронного излучения20,21.
Рисунок 1: схема, чертеж систем обнаружения лазерного SARPES. Два VLEED спин детекторы договорился с ортогональными геометрии связаны с полусферической фотоэлектронная анализатор. Эта цифра была изменена с Яджи, K. et al. 11. пожалуйста, нажмите здесь, чтобы посмотреть большую версию этой фигуры.
Рисунок 2: скриншоты анализатора управления программного обеспечения. Шаги i.2-1 i.2-3 показывают, как запустить для выбора режима обнаружения (ARPES или SARPES) и принимая данные. Пожалуйста, нажмите здесь, чтобы посмотреть большую версию этой фигуры.
Рисунок 3: скриншоты из элемента управления панель для выбора режим обнаружения. Шаги i.3-1 до i.3 4 показывают как начать картирование поверхности Ферми. Если Редактирование кнопка нажата (шаг i.3-3), Новая группа будет всплывающее для определения свойств отображения (шаг i.3-4).
Рисунок 4: скриншоты из элемента управления панель для выбора режим обнаружения. Шаги i.4-1 i.4-3 показывают, как запустить режим SARPES. Если регион спин является выбранный (шаг i.4-1) и нижней ОК нажата (шаг i.4-3), группа будет закрыт и весь анализатор установки станет SARPES режим.
Рисунок 5: скриншоты панели управления дефлектором электрон. Шаги i.5-1 i.5-3 показывают, как управлять фотоэлектронная дефлектор. Область управления тета... , если нажата (шаг i.5-2) новая группа хлопнет вверх для определения свойств фотоэлектронная дефлектор (шаг i.5-3). Пожалуйста, нажмите здесь, чтобы посмотреть большую версию этой фигуры.
Рисунок 6: скриншоты панелей для магнитного поля закрутка целей и поляризации света. Эти свойства управляются с командные строки в нашей системе. () команда для управления магнитного поля для целей спина: «spin_coil.exe + X» соответствует «имя файла приложения», «направления поля, + или -» и «оси, x, y или z». (B команды для управления поляризации света: «wave_plate.exe 180» соответствует «имя файла приложения» и «угол λ/2-waveplate».
Рисунок 7: Картирование поверхности Ферми и сопоставление группы E-k Bi2Se3 поверхности состояние с помощью ARPES. Прерывистая линия указывает позицию k за спин решена спектры, показано на рисунке 8 и 9 рис. Пожалуйста, нажмите здесь, чтобы посмотреть большую версию этой фигуры.
Рисунок 8: Решена спин и угол поверхности группы спектры Би2Se3. a энергетика кривые распределения (ЭЭС) измеряется для различных намагниченности направления +My и -My на фиксированный угол, соответствующий срезе пунктирная линия на рисунке 7. (b) спина поляризаций как функция привязки энергии, получаемой из анализа спин решена. (c результирующий ЭЭС для раскрутки (красный треугольник) и спин вниз (синий треугольник) каналов. Пожалуйста, нажмите здесь, чтобы посмотреть большую версию этой фигуры.
Рисунок 9: p- и s-поляризация зависимость фотоэлектронная спина от состояния поверхности Би2Se3. (а) и (b) 3D спин решена спектры дляx, y и z оси и соответствующего спин поляризаций (Px, y P и Pz) как функцию привязки энергии, получаемой от p- и s -поляризации на фиксированный угол, соответствующий срезе пунктирная линия на рисунке 7. Инкрустация, экспериментальный конфигураций для p- и s-показаны поляризаций. Эта цифра была изменена с K. Курода и др. 19. p- (s-) поляризации селективно возбуждает px и p-z (py) как орбитальных стереографическую. Px и p-z (py) государства связаны с +y закрутки (закруткаy −) в спин орбитальное сочетании состояния поверхности16,17. Пожалуйста, нажмите здесь, чтобы посмотреть большую версию этой фигуры.
Рисунок 10: эффект трехмерного вращения поляризации индуцированных линейно поляризованного света. () Участки Px,y,z Bi2Se3 поверхности государства в отношении применяемых линейно поляризованных лазера. В врезные применяемым электрическим полем лазера, проецируется на плоскости x-z отображается. Общая точек данных были взяты в течение 6 ч. Эта цифра была изменена с Курода, K. et al. 19. (b) визуализировать 3D спин поворот благодаря вмешательству спин up и down спина спина. Пожалуйста, нажмите здесь, чтобы посмотреть большую версию этой фигуры.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Discussion
ARPES и SARPES методы обычно используются для изучения структуры зонная через группу картирования и спин обнаружения1,2. Помимо этих общих преимуществ, показано выше лазер SARPES на основании правила орбитальных выбора в оптических диполя возбуждения могут быть использованы как Роман технику для визуализации спин орбитальное муфта эффект в стереографическую и квантовая спин вмешательства . Как показано на рисунке 9 и 10, поляризации лазерного могут быть легко манипулировать просто волновые пластинки, чтобы наклон линейной поляризации между p- и s-поляризаций19. В принципе можно получить и используется в лазер SAPRES круговой и эллиптической даже поляризованного света. Это разнообразие перестраиваемый поляризации вряд ли полученные в обычных источник света как благородный газ discharge светильник и синхротронного излучения. Таким образом сочетание переменной поляризации лазерного и SARPES с 3D спин резолюции резко повышает возможности фотоэмиссионный техники.
Для выполнения лазер SARPES в лучших условиях, одно всегда должна быть осторожным космос поручите эффект12, который обычно расширяет энергия фотоэлектронов благодаря отталкивание кулона в пакете плотной электрона, излучаемый лазером высокой интенсивности. Если эта проблема появляется, необходимо оптимизировать мощность лазера 7-eV (шаг 4.3). Во-вторых, если интенсивность фотоэлектронная из образцов бедных, анализатор входной щели, и отверстие должно быть открытым (шаг 6.1), однако, в этом случае приносится энергии резолюции. Таким образом необходимо тщательно выбрать экспериментальная установка подогнать лазер SARPES экспериментов.
Основной недостаток по сравнению с стандартным фотоэмиссионный технику с синхротронного излучения лазера SARPES является в лазер SAPRES энергии фотона лазерного как правило не перестраиваемый. В технике фотоэмиссионный перестраиваемый Фотон необходимо зонд kz дисперсии и идентифицирует 3D основная группа структур и плоской поверхности государства1. Кроме того Энергия фотона 7 eV, используемые в этой бумаге может сканировать области малых k по сравнению с более высокой энергией фотонов. Таким образом лазер SARPES скорее всего ограничен в исследования двумерной поверхности государств вокруг центра зоны Бриллюэна.
Следует, однако, отметить, что мощность лазера SARPES техники могут широко применяться для спин орбитальное сочетании государств. Недавно, с использованием протокола, описанные в этом документе, мы далее показали сильный спин орбитальное эффект сцепления и его значительные k-зависимость в Bi тонкопленочных22 и BiAg2/Ag(111) поверхности сплава23. Кроме того стоит отметить, что эффективная техника SARPES только начинает развиваться и постепенно становится стандартным Экспериментальная техника. Протокол призван помочь исследователям использовать SARPES и понять подготовленные данные.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Disclosures
Авторы заявляют, что они не имеют никаких финансовых интересов.
Acknowledgments
Мы благодарим A. M. Накаяма, S. Тоёхиса, Фукусима и Y. Ishida для поддерживает для экспериментальной установки. Мы с благодарностью признаем, финансирование от JSP-страницы Grantin-помощь для научных исследований (B) через проект № 26287061 и для молодых ученых (B) через проект № 15K 17675. Эта работа была также поддержана МПКСНТ Японии (инновационные области «топологических материаловедения,» Грант № 16 H 00979) и JSP-страницы KAKENHI (Грант № 16 H 02209)
Materials
| Name | Company | Catalog Number | Comments |
| DA30-L hemispherical analyzer | ScientaOmicron | http://www.scientaomicron.com/en/products/353/1170 | |
| Silver-based epoxy | Epoxy Technology | H20E | |
| Sctoch tape | 3M | 801-1-18C | |
| UHV valve | VAT | 01034-KE01 | |
| linear/rotary feedthrough | Ferrovac | MD40 | |
| transfer rod | UHV design | PP series | |
| wobble stick | Ferrovac | WM40 | |
| Paladin compact 355 | Coherent | ||
| half waveplate | Kogakugiken | order made | |
| Bipolar condenser bank | Tsuji electronics |
References
- Damascelli, A., Hussain, Z., Shen, Z. -X. Angle-resolved photoemission studies of the cuprate superconductors. Rev. Mod. Phys. 75 (2), 473-541 (2003).
- Johnson, P. D. Spin-polarized photoemission. Rep. Prog. Phys. 60 (11), Available from: http://iopscience.iop.org/article/10.1088/0034-4885/60/11/002/meta 1217-1304 (1997).
- Qiao, S., Kimura, A., Harasawa, A., Sawada, M., Chung, J. -G., Kakizaki, A. A new compact electron spin polarimeter with a high efficiency. Rev. Sci. Instrum. 68 (12), 4390-4395 (1997).
- Dil, J. H. Spin and angle resolved photoemission on non-magnetic low-dimensional systems. J. Phys. Condens. Matter. 21 (40), 403001 (2009).
- Hoesch, M., et al. Spin-polarized Fermi surface mapping. J. Electron Spectrosc. 124 (2), 263-279 (2002).
- Souma, S., Takayama, S., Sugawara, K., Sato, T., Takahashi, T. Ultrahigh-resolution spin-resolved photoemission spectrometer with a mini Mott detector. Rev. Sci. Instrum. 81 (9), 096101 (2010).
- Okuda, T., Kimura, A. Spin- and angle-resolved photoemission of strongly spin-orbit coupled systems. J. Phys. Soc. Jpn. 82 (2), 021002 (2013).
- Okuda, T., et al. A new spin-polarized photoemission spectrometer with very high efficiency and energy resolution. Rev. Sci. Instrum. 79 (12), 123117 (2008).
- Jozwiak, C., et al. A high-efficiency spin-resolved photoemission spectrometer combining time-of-flight spectroscopy with exchange-scattering polarimetry. Rev. Sci. Instrum. 81 (5), 053904 (2010).
- Okuda, T., et al. Efficient spin resolved spectroscopy observation machine at Hiroshima Synchrotron Radiation Center. Rev. Sci. Instrum. 82 (10), 103302 (2011).
- Yaji, K., et al. High-resolution three-dimensional spin- and angle-resolved photoelectron spectrometer using vacuum ultraviolet laser light. Rev. Sci. Instrum. 87 (5), 053111 (2016).
- Shimojima, T., Okazaki, K., Shin, S. Low-temperature and high-energy-resolution laser photoemission spectroscopy. J. Phys. Soc. Jpn. 84 (7), 072001 (2015).
- Augustine, S., Mathai, E. Growth, morphology, and microindentation analysis of Bi2Se3, Bi1.8In0.2Se3, and Bi2Se2.8Te0.2 single crystals. Mater. Res. Bull. 36 (13), 2251-2261 (2001).
- Hasan, M. Z., Kane, C. L. Colloquium: Topological insulators. Rev. Mod. Phys. 82 (4), 3045-3067 (2010).
- Ando, Y. Topological insulator materials. J. Phys. Soc. Jpn. 82 (10), 102011 (2013).
- Zhang, H., Liu, C. -X., Qi, X. -L., Dai, X., Fang, Z., Zhang, S. -C. Topological insulators in Bi2Se3, Bi2Te3 and Sb2Te3 with a single Dirac cone on the surface. Nature Phys. 5 (6), 438-442 (2009).
- Cao, Y., et al. Mapping the orbital wavefunction of the surface states in three-dimensional topological insulators. Nature Phys. 9 (8), 499-504 (2013).
- Zhang, H., Liu, C. -X., Zhang, S. -C. Spin-orbital texture in topological insulators. Phys. Rev. Lett. 111 (6), 066801 (2013).
- Kuroda, K., et al. Coherent control over three-dimensional spin-polarization for the spin-orbit coupled surface state of Bi2Se3. Phys. Rev. B. 94 (16), 165162 (2016).
- Meier, F., et al. Interference of spin states in photoemission from Sb/Ag(111) surface alloys. J Phys-Condens Mat. 23 (7), URL: http://iopscience.iop.org/article/10.1088/0953-8984/23/7/072207/meta 072207 (2011).
- Dil, J. H., Meier, F., Osterwalder, J. Rashba-type spin splitting and spin interference of the Cu(111) surface state at room temperature. J Electron Spectrosc. 201, 42-46 (2015).
- Yaji, K., et al. Spin-dependent quantum interference in photoemission process from spin-orbit coupled states. Nature Commun. 8, 14588 (2017).
- Noguchi, R., et al. Direct mapping of spin and orbital entangled wave functions under interband spin-orbit coupling of giant Rashba spin-split surface states. Phys. Rev. B. 95 (6), 04111(R) (2017).
