Waiting
Login processing...

Trial ends in Request Full Access Tell Your Colleague About Jove
Click here for the English version

Engineering

التسليم الآلي لأهداف Microfabricated لتجارب مكثفة بالليزر

Published: January 28, 2021 doi: 10.3791/61056

ERRATUM NOTICE

Summary

يتم تقديم بروتوكول للإشعاع الآلي من رقائق الذهب رقيقة مع نبضات الليزر عالية الكثافة. ويتضمن البروتوكول وصفاً تفصيلياً لعملية تصنيع الأهداف الدقيقة ودليلاً مفصلاً لكيفية تحقيق الأهداف في تركيز الليزر بمعدل 0.2 هرتز.

Abstract

وصف هو إجراء تجريبي الذي يتيح عالية الطاقة الليزر تشعيع الأهداف microfabricated. يتم إحضار الأهداف إلى التركيز الليزر من قبل حلقة ردود الفعل المغلقة التي تعمل بين المتلاعب الهدف وجهاز استشعار المدى. يتم شرح عملية تصنيع الهدف بالتفصيل. وتعطى النتائج التمثيلية لشعاعات البروتون على مستوى MeV التي تولدها التشعيع من رقائق الذهب السميكة 600 نانومتر بمعدل 0.2 هرتز. ويقارن الأسلوب مع النظم المستهدفة الأخرى القابلة للتجدد، وتناقش احتمالات زيادة معدلات اللقطة إلى ما فوق 10 هرتز.

Introduction

or Start trial to access full content. Learn more about your institution’s access to JoVE content here

ويولد التشعيع بالليزر عالي الكثافة للأهداف الصلبة أشكالاً متعددة من الإشعاع. واحدة من هذه هي الانبعاث من الأيونات حيوية مع الطاقات في ميجا إلكترون فولت (MeV) مستوى1. مصدر مدمج من أيونات MeV لديه إمكانية للعديد من التطبيقات، مثل البروتون السريع الاشتعالالتصوير الشعاعي للبروتونالعلاج الإشعاعي الأيونوتوليد النيوترونات5.

ومن التحديات الرئيسية في جعل تسارع الليزر الأيونات عملية هو القدرة على وضع أهداف بمقياس ميكرومتر بدقة في إطار تركيز الليزر بمعدل مرتفع. ولم يُستحدث سوى عدد قليل من تكنولوجيات الإنجاز المستهدف لمواجهة هذا التحدي. وأكثرها شيوعا هي النظم المستهدفة القائمة على أشرطة سميكة بمقياس ميكرومتر. هذه الأهداف بسيطة لتجديد ويمكن وضعها بسهولة داخل التركيز من الليزر. وقد تم الشريط الهدف باستخدام VHS6، والنحاس7، Mylar ، وكابتون8 الأشرطة. يتكون نظام محرك الشريط عادة من اثنين من المصاتر الآلية للتصفية وفك ودبابيس عمودية اثنين وضعت بينهما للحفاظ على الشريط في موقف9. الدقة في وضع سطح الشريط عادة أقل من نطاق رايلي من شعاع التركيز. نوع آخر من هدف الليزر قابلة للتجدد هو أوراق السائل10. وهذه الأهداف تُسلَّم بسرعة إلى منطقة التفاعل وتُدخل كمية منخفضة جداً من الحطام. هذا النظام يضم مضخة حقنة الضغط العالي تزويد مستمر مع السائل من خزان. في الآونة الأخيرة ، تم إنشاء طائرات الهيدروجين المبردة الجديدة11 كوسيلة لتقديم أهداف فائقة الدقة ، منخفضة الحطام ، قابلة للتجدد.

والعيب الرئيسي في كل هذه النظم المستهدفة القابلة للتجدد هو الاختيار المحدود للمواد والهندسة المستهدفة، التي تمليها المتطلبات الميكانيكية مثل القوة واللزوجة ودرجة الحرارة الذائبة.

هنا، يوصف نظام قادر على تحقيق الأهداف micromachined إلى التركيز ليزر عالية الكثافة بمعدل 0.2 هرتز. Micromachining يقدم مجموعة واسعة من المواد المستهدفة في الهندسة تنوعا12. يتم تنفيذ تحديد المواقع الهدف من خلال تغذية مرتدة مغلقة بين جهاز استشعار النزوح التجاري والمتلاعب بمحرك.

تم اختبار نظام التسليم المستهدف باستخدام نظام ليزر عالي التباين يبلغ 20 TW يوفر 25 نبضة ليزر طويلة من طراز FS مع 500 mJ على الهدف. ويُعطى استعراض لهندسة نظام الليزر في بورات وآخرون13،ويقدم وصف تقني للنظام المستهدف في غيرشوني وآخرون14. هذه الورقة يعرض طريقة مفصلة لصنع واستخدام هذا النوع من النظام ويظهر نتائج تمثيلية للتسارع الليزر أيون من أهداف رقائق الذهب ultrathin.

وقد استخدم مطياف أيونات تومسون بارابولا (TPIS)15،16 المبين في الشكل 1 لتسجيل أطياف الطاقة للأيونات المنبعثة. في TPIS، تمر الأيونات المسرعة عبر حقول كهربائية ومغناطيسية متوازية، مما يضعها على مسارات مكافئة في المستوى البؤري. يعتمد الانحناء المكافئ على نسبة الشحن إلى الكتلة في أيون، ويتم تعيين الموقع على طول المسار بواسطة طاقة الأيون.

لوحة تصوير BAS-TR (IP)17 المتمركزة في الطائرة المحورية لـ TPIS تسجل الأيونات المُستَرَكة. يتم إرفاق IP إلى الأعلاف الميكانيكية من خلال السماح بالترجمة إلى منطقة جديدة قبل كل لقطة.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Protocol

or Start trial to access full content. Learn more about your institution’s access to JoVE content here

1 - تصنيع الأهداف

ملاحظة: الشكل 2 والشكل 3 يوضحان عملية تصنيع رقائق الذهب القائمة بذاتها.

  1. الجانب الخلفي
    1. استخدام 250 ميكرومتر سميكة، قطرها 100 ملم، ويفر السيليكون عالية الإجهاد في < 100> تشكيل الكريستال، المغلفة على كلا الجانبين مع نيتريد السيليكون.
    2. تنظيف رقاقة باستخدام الأسيتون تليها ايزوبربانول وجافة مع النيتروجين.  ثم تدور معطف طبقة من HMDS لتشكيل طبقة لاصقة بعد الخطوات المبينة في الجدول 1.
    3. تدور معطف الرقاقة مع طبقة AZ1518 photoresist التالية الخطوات المبينة في الجدول 2.
    4. خبز رقاقة في 100 درجة مئوية لمدة 1 دقيقة، ثم ندعه يبرد.
    5. الضوئية 1،000 μm × 1000 μm فتحات مربعة تحت فراغ، مما يعرض رقاقة في 1 دورة من 4 إلى 7 ثوان لمصباح الأشعة فوق البنفسجية 400 نانومتر. ويفر يتعرض ل fluence العام من 40 J / سم2. استخدام AZ726K المطور لفضح نيتريد السيليكون، وحمام من المياه المجففة لوقف هذه العملية.
    6. استخدام التفاعلي ايون Etcher (RIE) لإزالة نيتريد السيليكون في موقع الساحات.
    7. استخدام حمام N-ميثيل-2-pyrrolidone (NMP) لمدة 20 دقيقة لإزالة مقاومة المتبقية وphotoresist، وإنتاج نسخة طبق الأصل من القناع على طبقة نيتريد السيليكون. اغسل الرقاقة تحت الماء العذب واجففها بالنيتروجين.
    8. بالوعة رقاقة في 30٪، 90 درجة مئوية، محلول هيدروكسيد البوتاسيوم لحفر السيليكون من خلال فتحات مربع. بالوعة رقاقة لمدة 40 دقيقة لكل 50 ميكرومتر من السيليكون التي تحتاج إلى أن تكون محفورة. لأن معدل الحفر في < 100> الطائرة أعلى بكثير مما كانت عليه في غيرها، هيدروكسيد البوتاسيوم يصل إلى طبقة نيتريد السيليكون السفلي من خلال الجزء الأكبر من السيليكون قبل حفر أي عمق كبير في قناع نيتريد السيليكون.
  2. الجانب الأمامي
    1. بالنسبة للجانب الأمامي، كرر الخطوات 1.1.1-1.1.6 مع قناع على شكل ثلاث حلقات متحدة المركز.
    2. استخدام RIE لإزالة نتريد السيليكون حيث تقع الحلقات، تليها حمام NMP لإزالة بقايا مقاومة وphotoresist.
    3. وأخيرا، لتخشين حلقات السيليكون، بالوعة رقاقة في حمض النيتريك وفي محلول من 0.02 M نترات الفضة و 4 م فلوريد الهيدروجين.
    4. على الجانب المحفور من رقاقة، واستخدام جهاز ترسب بخار المادية (PVD)18 لsputter طبقة من بضع مئات من نانومتر من الذهب على رأس ~ 10 نانومتر رقيقة من التيتانيوم اللاصق، والنيكل، أو الكروم. طبقة الذهب sputtered سوف تصبح هدف الغشاء قائما بذاته.

2. محاذاة

ملاحظة: يظهر الشكل 4 إعداد الإشعاع الهدف.

  1. تقديم أول هدف تم اختياره بشكل تعسفي في طريقة العرض تحت مجهر تكبير 100x.
  2. نقطة جهاز استشعار المدى التثليث (على سبيل المثال، MTI/ MicroTrak 3 LTS 120-20)19 إلى الحلقة خشنة الأقرب إلى الهدف، وتسجيل القراءة التشرد.
    ملاحظة: لا يُقصد من نموذج الاستشعار المُستخدم في الاستخدام للتطبيقات ذات الالتفريغ العالي. نماذج مختلفة، مثل MTI-2100 من نفس البائع، متوافقة مع التطبيقات منخفضة outgassing.
  3. أثناء ترك المجهر في مكانه، حرك الرقاقة بعيدًا عن مسافة معروفة لمسح مسار الحزم.
  4. باستخدام اثنين من مرايا قابلة للطي ومرآة مكافئة خارج المحور (OAP)، محاذاة شعاع في انخفاض الطاقة في مجال الرؤية من المجهر.
  5. ضبط هذه المرايا الثلاثة لتصحيح الاستجماتيزمات في الشعاع. وينبغي أن تكون النتيجة نقطة محورية محدودة تقريباً للانعراج.
  6. منع شعاع الليزر وجلب الهدف مرة أخرى إلى التركيز من المجهر. التحقق من موقفها باستخدام المجهر وقراءة جهاز استشعار المدى.
  7. نقل المجهر إلى موقف الذي سيتم الحفاظ عليه في مأمن من ضوء الليزر والحطام.

3 - تسلسل التشعيع وتحديد المواقع المستهدفة آليا

  1. تنفيذ تغذية مرتدة مغلقة بين المتلاعب محور التنسيق من الهدف ولاستشعار التشرد القراءة باستخدام البرمجيات. استخدام القيمة المسجلة من الخطوة بروتوكول 2.2 كنقطة set. يتم عرض تسلسل التحكم الرئيسي PID20 ، الذي تم إعداده باستخدام LabView ، في الشكل 5.
  2. بمجرد أن يصل موضع الحلقة المغلقة إلى مسافة التسامح المطلوبة من نقطة setpoint ، يشع الهدف بنبض ليزر واحد عالي الطاقة.
  3. ترجمة IP باستخدام المغذيات الميكانيكية من خلال إلى موضع جديد.
  4. كرر تسلسل التشعيع مع الهدف التالي الذي يتم التركيز عليه من قبل البرنامج.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Representative Results

or Start trial to access full content. Learn more about your institution’s access to JoVE content here

تم استخدام هذا النظام تسليم الهدف لتسريع الأيونات من الجانب الخلفي من رقائق الذهب سميكة 600 نانومتر. عندما تشع مع كثافة ليزر تطبيع من0 = 5.6، تسارعت هذه الأيونات من قبل التسارع العالديها العادية المستهدفة (TNSA) آلية21. في TNSA، يأين الضوء الأقل كثافة الذي سبق نبضة الليزر الرئيسية السطح الأمامي للرقائق الهدف. القوة التأملية التي تمارسها نبضة الليزر الرئيسية دفعت الإلكترونات الساخنة من خلال المادة السائبة. A فصل تهمة على السطح الخلفي، التي تسببها هذه الإلكترونات22،خلق الانحدار الكهربائي المدقع الذي تسارع الملوثات الأيونية في الاتجاه العادي الهدف.

وفيما يتعلق بسلسلة زمنية من التشريد المستهدف على محور التركيز، ترد في الشكل 6. القيم نسبية إلى نقطة تعيين موضع التنسيق. وتشير النقاط الخضراء إلى الوقت الذي كان فيه التشريد المستهدف ضمن قيمة تحملية 1 ميكرومتر من نقطة التسـكـم؛ هذا عندما تم التقاط لقطة ليزر.

ويبين الشكل 7 آثار TPIS من 14 إشعاعات متتالية لأهداف رقائق الذهب السميكة 600 نانومتر. ويظهر طيف الطاقة المستمد من هذه الآثار في الشكل 8. إن استقرار الذروة إلى الذروة لأقصى طاقة بروتونية هو في حدود 10٪.

Figure 1
الشكل 1: تخطيط تقني لمطياف أيونات القطع المكافئ لتومسون. الرجاء النقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.

Figure 2
الشكل 2: رسم تخطيطي للرقاقة المستهدفة.
الجانب الأمامي، تظهر 300 أهداف احباط الذهب أمرت في ثلاث حلقات متحدة المركز (يسار). الجزء الخلفي ، وتظهر حلقات fiducial خشنة المتمركزة بين مواقع احباط الهدف (يمين). الرجاء النقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.

Figure 3
الشكل 3: توضيح لعملية تصنيع الرقاقة. الرجاء النقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.

Figure 4
الشكل 4: تخطيط تخطيطي (يسار) وصورة (يمين) لغرفة التفاعل. الرجاء النقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.

Figure 5
الشكل 5: الهدف تحديد المواقع PID LabView رمز (VI). الرجاء النقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.

Figure 6
الشكل 6: التشريد المستهدف خلال سلسلة طلقات من 20 هدفا. الرجاء النقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.

Figure 7
الشكل 7: TPIS آثار من 14 طلقة متتالية. وتتضح مسارات الأيونات والأشعة السينية التي تمر عبر الـ TPIS. الرجاء النقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.

Figure 8
الشكل 8: أطياف الطاقة الأيونية المستمدة من الآثار 14 المبينة في الشكل 7. الرجاء النقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.

Figure 9
الشكل 9: تتبع TPIS المسجلة باستخدام التصوير CCD نطاق ديناميكي منخفض من متألق CsI (TI). الرجاء النقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.

خطوه ν [rps] منحدر [rps2] المدة [s]
1 500 500 10
2 4000 1000 45
3 0 1000 0

الجدول 1: مقاومة خطوات معطف تدور.

خطوه ν [rps] منحدر [rps2] المدة [s]
1 500 500 10
2 4000 1000 45
3 0 1000 0

الجدول 2: فوتريسيست تدور معطف الخطوات.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Discussion

or Start trial to access full content. Learn more about your institution’s access to JoVE content here

مع بعض الاختلافات، عملية تصنيع الهدف الموصوفة في هذا البروتوكول أمر شائع (على سبيل المثال، زافينو وآخرون23). هنا، خطوة فريدة واحدة التي تعتبر حاسمة لتشغيل تحديد المواقع التلقائي هو إضافة الخشونة على مقياس نانومتر في المناطق على شكل حلقة على الجزء الخلفي من رقاقة (الخطوة 1.2.3). والغرض من هذه الخطوة هو زيادة انتشار تشتت الحادث الضوء على رقاقة في تلك المناطق. يضيء جهاز الاستشعار الذي يُنطاق شعاع ليزر منخفض الطاقة على الرقاقة، ويجمع الضوء المتناثر، ويحدد إزاحته عن طريق التثليث.

وقد أخذت البيانات المبينة أعلاه بمعدل طلقة واحدة لكل 5 ق، مع عامل الحد من معدل هو وقت الترجمة للملكية الفكرية. يظهر هنا هو نتيجة أولية بسيطة وغير مكلفة ، طريقة القراءة على الانترنت من شأنها أن تزيد من دورة الخدمة بالرصاص. وقد تم تقليديا قراءات على الانترنت باستخدام لوحات إما microchannel24 أو البلاستيك scintillators25,26. وفي الحالة الأخيرة، كان مطلوباً وجود اتفاقية مكافحة التصحر المسورة المكلفة والمكثفة بالصور لتسجيل الكمية المنخفضة نسبياً من ضوء التلألؤ. يستخدم النظام الحالي نظام قراءة أبسط يستند إلى مادة مختلفة متألقة ، Csl (Tl) ، والتي هي مشرقة بما يكفي ليتم تسجيلها مع CCD غير مكلفة ، مجموعة ديناميكية منخفضة. وقد اقترح هذا الاختيار من scintillator ومناقشتها من قبل Pappalardo وآخرون27.

يظهر الشكل 9 صورة عينة من تتبع TPIS التي اتخذت مع صورة CCD نطاق ديناميكي منخفض من Csl(TL) متألقة. وقد اتخذت هذه الآثار مع فتحة كبيرة نسبيا، لإنتاج كمية عالية من الضوء التلألؤ. ويلزم إجراء مزيد من الدراسة لتحديد البيئات المثلى من حيث نسبة الإشارة إلى الضوضاء ودقة الطاقة.

تم الحصول على الصورة المعروضة في الشكل 8 باستخدام كاميرا 1.6 ميغابيكسل. في معدل 10 هرتز وعمق بكسل 8 بت، فإن تيار البيانات تصل إلى حوالي 130 ميغابت في الثانية. يتم اعتماد معدل البيانات هذا بواسطة واجهة اتصال USB3 أو GigE.

قد يكون استقرار الميكانيكية أي نظام تسليم هدف الليزر قابلة للتجدد للخطر من قبل ارتفاع معدل التسليم أو من قبل تأثير أعلى الناجمة عن نبضات الليزر الطاقة الأعلى. ويعرض الجدول 3 مقارنة بين هذا العمل ومختلف تكنولوجيات الإنجاز المستهدفة الأخرى. وسيتم التحقيق في أداء هذا النظام بمعدلات طلقات أعلى ونبضات الطاقة أعلى في المستقبل القريب.

مرجع نوع الهدف المواد سمك معدل التكرار الليزر الطاقة
[6] الشريط مايلار 15 ميكرومتر 0.2 هرتز 5 ياء
[10] ورقة السائل إيثين جلايكول 0.4 ميكرومتر 1 كيلو هرتز 0.011 ياء
[11] جت الهيدروجين H2 20 ميكرومتر 1 هرتز 600 ياء
هذا العمل ميكرو آلة Au احباط Au 0.6 ميكرومتر 0.2 هرتز 0.5 ياء

الجدول 3: مقارنة بين مختلف أنواع الأهداف.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Disclosures

ولا يملك أصحاب البلاغ مصالح مالية متنافسة.

Acknowledgments

وقد تم دعم هذا العمل من قبل مؤسسة العلوم الإسرائيلية، منحة رقم 1135/15 وبرنامج القيادة في مجال العلوم والتكنولوجيا والهندسة والرياضيات في زوكرمان، إسرائيل، التي تم الاعتراف بها بامتنان. كما نعرب عن تقديرنا للدعم الذي تقدمه مؤسسة بازي، ومنحة إسرائيل #27707241، ومنحة NSF-BSF رقم 01025495. ويود المؤلفان التكرم بالاعتراف بمركز جامعة تل أبيب لعلوم النانو وتكنولوجيا النانو

Materials

Name Company Catalog Number Comments
76.2 x 127mm EFL 90° Protected Gold 100Å Off-Axis Parabolic Mirror Edmund optics 35-535
MicroTrak 3 LTS 120-20 MTI Instruments
Ultrafast high power dielectric mirrors for 800 nm Thorlabs

DOWNLOAD MATERIALS LIST

References

  1. Snavely, R. A., et al. Intense High-Energy Proton Beams from Petawatt-Laser Irradiation of Solids. Physical Review Letters. 85, 4945 (2000).
  2. Tosaki, S., et al. Evaluation of laser-driven ion energies for fusion fast-ignition research. Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2017, (10), 103 (2017).
  3. Borghesi, M., et al. Proton imaging: a diagnostic for inertial confinement fusion/fast ignitor studies Related content Inertial confinement fusion and fast ignitor studies. Plasma Physics and Controlled Fusion. 43, 12 (2001).
  4. Malka, V., et al. Practicability of proton therapy using compact laser systems. Medical Physics. 31, (6), 1587-1592 (2004).
  5. Roth, M., et al. Laser-Driven Neutron Source Based on the Relativistic Transparency of Solids. Physical Review Letters. 110, 044802 (2013).
  6. Noaman-Ul-Haq, M., et al. Statistical analysis of laser driven protons using a high-repetition-rate tape drive target system. Physical Review Accelerators and Beams. 20, (4), 41301 (2017).
  7. Li, Z., et al. Protons and electrons generated from a 5-μm thick copper tape target irradiated by s-, circularly-, and p-polarized 55-fs laser pulses. Physics Letters, Section A: General, Atomic and Solid State Physics. 369, (5-6), 483-487 (2007).
  8. Shaw, B. H., et al. High-peak-power surface high-harmonic generation at extreme ultra-violet wavelengths from a tape. Journal of Applied Physics. 114, (4), 43106 (2013).
  9. Fill, E., Bayerl, J., Tommasini, R. A novel tape target for use with repetitively pulsed lasers. Review of Scientific Instruments. 73, (5), 2190-2192 (2002).
  10. Morrison, J. T., et al. MeV proton acceleration at kHz repetition rate from ultra-intense laser liquid interaction. New Journal of Physics. 20, (2), 22001 (2018).
  11. Margarone, D., et al. Proton Acceleration Driven by a Nanosecond Laser from a Cryogenic Thin Solid-Hydrogen Ribbon. Physical Review X. 6, 041030 (2016).
  12. Prencipe, I., et al. Targets for high repetition rate laser facilities: needs, challenges and perspectives. High Power Laser Science and Engineering. 5, 17 (2017).
  13. Porat, E., et al. Towards direct-laser-production of relativistic surface harmonics. Proceedings Volume 11036, Relativistic Plasma Waves and Particle Beams as Coherent and Incoherent Radiation Sources III. 110360 (2019).
  14. Gershuni, Y., et al. A gatling-gun target delivery system for high-intensity laser irradiation experiments. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research, Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. 934, 58-62 (2019).
  15. Jung, D., et al. Development of a high resolution and high dispersion Thomson parabola. Review of Scientific Instruments. 82, (1), 13306 (2011).
  16. Cobble, J. A., et al. High-resolution Thomson parabola for ion analysis. Review of Scientific Instruments. 82, (11), 113504 (2011).
  17. Mančić, A., Fuchs, J., Antici, P., Gaillard, S. A., Audebert, P. Absolute calibration of photostimulable image plate detectors used as high-energy proton detectors. Review of Scientific Instruments. 79, 73301 (2008).
  18. Mattox, D. M. Processing. Handbook of Physical Vapor Deposition (PVD) Processing. Elsevier Inc. (2007).
  19. MTI Instruments. Available from: http://www.mtiinstruments.com/products/lasertriangulation.aspx (2020).
  20. Astrom, K. J., Murray, R. M. Feedback Systems: An Introduction for Scientists and Engineers. Princeton University Press. Ch. 10 (2006).
  21. Passoni, M., Bertagna, L., Zani, A. Target normal sheath acceleration: Theory, comparison with experiments and future perspectives. New Journal of Physics. 12, 045012 (2010).
  22. Roth, M., Schollmeier, M. Ion Acceleration: TNSA. Laser-Plasma Interactions and Applications. 303-350 (2013).
  23. Zaffino, R., et al. Efficient proton acceleration from a 3 TW table-top laser interacting with submicrometric mass-produced solid targets. Journal of Physics Communications. 2, (4), 41001 (2018).
  24. Harres, K., et al. Development and calibration of a Thomson parabola with microchannel plate for the detection of laser-accelerated MeV ions. Review of Scientific Instruments. 79, (9), 93306 (2008).
  25. Robinson, A. P. L., et al. Spectral modification of laser-accelerated proton beams by self-generated magnetic fields Related content New Journal of Physics Spectral modification of laser-accelerated proton beams by self-generated magnetic fields. New Journal of Physics. 11, (15), 83018 (2009).
  26. Treffert, F., et al. Design and implementation of a Thomson parabola for fluence dependent energy-loss measurements at the Neutralized Drift Compression experiment. Review of Scientific Instruments. 89, (10), 103302 (2018).
  27. Pappalardo, A., Cosentino, L., Finocchiaro, P. An imaging technique for detection and absolute calibration of scintillation light. Review of Scientific Instruments. 81, (3), 33308 (2010).

Erratum

Formal Correction: Erratum: Automated Delivery of Microfabricated Targets for Intense Laser Irradiation Experiments
Posted by JoVE Editors on 04/16/2021. Citeable Link.

An erratum was issued for: Automated Delivery of Microfabricated Targets for Intense Laser Irradiation Experiments. The author list was updated.

The author list was updated from:

Yonatan Gershuni1,2, Michal Elkind1,2, Itamar Cohen1,2, Aviad Tsabary1,2, Deep Sarkar1,2, Ishay Pomerantz1,2
1The School of Physics and Astronomy, Tel Aviv University,
2Tel Aviv University Center for Light-Matter Interaction

to:

Yonatan Gershuni1,2, Michal Elkind1,2, Dolev Roitman1,2, Itamar Cohen1,2, Aviad Tsabary1,2, Deep Sarkar1,2, Ishay Pomerantz1,2
1The School of Physics and Astronomy, Tel Aviv University,
2Tel Aviv University Center for Light-Matter Interaction

التسليم الآلي لأهداف Microfabricated لتجارب مكثفة بالليزر
Play Video
PDF DOI DOWNLOAD MATERIALS LIST

Cite this Article

Gershuni, Y., Elkind, M., Roitman, D., Cohen, I., Tsabary, A., Sarkar, D., Pomerantz, I. Automated Delivery of Microfabricated Targets for Intense Laser Irradiation Experiments. J. Vis. Exp. (167), e61056, doi:10.3791/61056 (2021).More

Gershuni, Y., Elkind, M., Roitman, D., Cohen, I., Tsabary, A., Sarkar, D., Pomerantz, I. Automated Delivery of Microfabricated Targets for Intense Laser Irradiation Experiments. J. Vis. Exp. (167), e61056, doi:10.3791/61056 (2021).

Less
Copy Citation Download Citation Reprints and Permissions
View Video

Get cutting-edge science videos from JoVE sent straight to your inbox every month.

Waiting X
Simple Hit Counter