Waiting
Login processing...

Trial ends in Request Full Access Tell Your Colleague About Jove
JoVE Journal Chemistry
Click here for the English version

Chemistry

3D-dybdeprofilrekonstruksjon av segregerte urenheter ved bruk av sekundær ionmassespektrometri

Published: April 29, 2020 doi: 10.3791/61065
Automatic Translation
1, 1, 1, 1, 1
1Łukasiewicz Research Network-Institute of Electronic Materials Technology

Summary

Den presenterte metoden beskriver hvordan man identifiserer og løser måleartefakter relatert til sekundærionmassespektrometri samt oppnå realistiske 3D-fordelinger av urenheter/dopanter i faststoffmaterialer.

Abstract

Den presenterte protokollen kombinerer utmerkede deteksjonsgrenser (1 ppm til 1 ppb) ved bruk av sekundær ionmassespektrometri (SIMS) med rimelig romlig oppløsning (~ 1 μm). Videre beskriver den hvordan man kan oppnå realistiske tredimensjonale (3D) fordelinger av segregerte urenheter/dopanter i faststoffmaterialer. Rekonstruksjon av direkte 3D-dybdeprofiler er ofte vanskelig å oppnå på grunn av SIMS-relaterte måleartefakter. Her presenteres en metode for å identifisere og løse denne utfordringen. Tre hovedspørsmål diskuteres, inkludert i) ujevnheten til detektoren som kompenseres ved flatfeltkorreksjon; ii) vakuumbakgrunnsbidrag (parasittiske oksygentall fra restgasser tilstede i analysekammeret) estimeres og trekkes fra; og iii) ytelsen til alle trinnene innenfor en stabil tidsperiode for den primære ionekilden. Våt kjemisk etsing brukes til å avsløre posisjon og typer dislokasjon i et materiale, deretter legges SIMS-resultatet over bilder oppnådd ved skanning elektronmikroskopi (SEM). Dermed kan plasseringen av agglomererte urenheter være relatert til plasseringen av visse feil. Metoden er rask og krever ikke sofistikert prøveprepareringsfase; Det krever imidlertid en stabil ionkilde av høy kvalitet, og hele målingen må utføres raskt for å unngå forringelse av primærstråleparametrene.

Introduction

Sekundær ionmassespektrometri (SIMS) er en velkjent teknikk som brukes til forurensningsovervåking med utmerkede deteksjonsgrenser 1,2,3,4,5,6. Vakuumbakgrunnsbidrag kan være problematisk for lette elementer (f.eks. hydrogen, karbon, nitrogen, oksygen), som kan være tilstede i form av restgasser i et målekammer. Peres et al. har tidligere etablert en teknikk for å estimere bakgrunnsbidrag; Dermed kan en realistisk konsentrasjon av forurensende atomer bestemmes7.

I mange materialer er fordelingen av forurensende atomer ikke jevn. Saken av galliumnitrid (GaN) er spesielt interessant, da det antas at oksygen hovedsakelig dekorerer skrue og blandede dislokasjoner 8,9,10,11. Tatt i betraktning at de fleste analysemetoder mangler følsomhet eller romlig oppløsning for å oppdage forurensende atomer med lav konsentrasjon, er det viktig å utvikle en SIMS-måleprosedyre som er i stand til 3D-lokalisering av segregerte urenheter12.

Mens mange SIMS-spektrometre er utstyrt med posisjonsfølsomme detektorer, er en direkte tredimensjonal (3D) rekonstruksjon av en dybdeprofil utilstrekkelig for å oppnå realistisk fordeling av oksygenatomer i en GaN-prøve. Ufullkommenhet av detektoren kan forvrenge bildet og hindre forskere i å oppnå en realistisk fordeling av forurensende atomer. Et stort problem er imidlertid vakuumbakgrunnsbidrag, da vanligvis >90% av registrerte oksygentall stammer fra restgasser som er tilstede i analysekammeret. Her presenteres en metode for å identifisere og tilstrekkelig løse hver av disse utfordringene.

Ujevnhet av detektoren kan testes på en tom silisiumskive. Selv en lang integrasjonstid kan føre til observasjon av noe sekundært ionbildeujevnhet, på grunn av varierende følsomhet for hver kanal i en mikrokanalplatedetektor. Derfor er flatfeltkorreksjon nødvendig for å oppnå bilder av høy kvalitet av 3D-distribusjoner av segregerte atomer.

Vakuumbakgrunnsbidrag er relatert til en strøm av forurensende atomer fra vakuumet adsorbert på analyseområdet. Med tanke på at prosessen er dynamisk (dvs. prøveoverflaten blir konstant sputtered av primærstrålen), kan det antas at hvert punkt i det analyserte området har samme sannsynlighet for å adsorbere disse oksygenatomer. Videre blir de nesten umiddelbart sputtered og har ikke nok tid til å segregere. Derfor er en statistisk tilnærming den mest effektive. Tilfeldig eliminering av 90% (eller mer) av oksygentallet skal avsløre regioner der oksygen er agglomerert.

Det skal bemerkes at stabiliteten til primærstrålen er avgjørende for denne typen eksperiment. Etter en tid forverres intensiteten og homogeniteten til strålen, noe som reduserer kvaliteten på bildet. Det er derfor viktig å estimere et tidsrom for stabil drift av strålen og utføre alle eksperimenter før strålen blir ustabil. Protokollen kan enkelt brukes til andre materialer og oppdagede elementer der ujevn fordeling forventes. Det er spesielt interessant å kombinere dette med våt kjemisk etsing, som avslører posisjoner og typer av dislokasjon. Dermed kan plasseringen av agglomererte urenheter korreleres med feilposisjonen.

Protocol

1. Defekt selektiv etsning

  1. Solid etsepreparat
    1. Forbered eutektisk blanding av sterke baser av kaliumhydroksid (KOH) og natriumhydroksid (NaOH), sammen med magnesiumoksid (MgO), ved å oppløse og blande de komponerende alkalihydroksidene og metalloksidet i destillert vann. Hold støkiometriske mengder på 53,6/37,3/9,1 på % av henholdsvis NaOH, KOH og MgO13. MgO-tilsetning øker etsemiddelviskositeten slik at den forblir på den Ga-polare overflaten og ikke strømmer over kantene til den N-polare overflaten13,14. Alle kjemikalier som brukes skal være av praktisk kvalitet.
    2. Varm blandingen i en kolbe på en kokeplate til 200 °C og rør ved magnetisk omrøring i 1 time (over smeltepunktet til KOH-NaOH eutektisk punkt).
    3. Avkjøl blandingen til ~100 °C ved å redusere temperaturen på en kokeplate for å fordampe den gjenværende væsken helt. Dette trinnet avhenger av kolbestørrelse og vannvolum, så det kan ta flere minutter opptil 1 time.
    4. Overfør det faste etsemiddelet (betegnet som E + M) til en tørket flaske, og unngå eksponering for fuktighet.
      FORSIKTIG: KOH og NaOH kan forårsake hudirritasjon og øyeskader. Arbeid med hansker og vernebriller. Protokollen kan også settes på pause her.
  2. Defekt selektiv etsning
    1. Forbered en ren GaN-overflate for analysen. GaN som er epitaksialt dyrket på safir brukes i følgende trinn12.
    2. Plasser GaN-prøven på en kokeplate oppvarmet til ~450 °C. Plasser termoelementet nær prøven for å lese den virkelige temperaturen nøyaktig.
    3. Plasser et stykke solid E + M etchant på toppen av GaN og la stå i 3 minutter.
    4. Ta prøven fra kokeplaten og legg i et beger med varm HCl i 3-5 min for å eliminere gjenværende E + M.
    5. Fjern prøven fra HCl og sett inn i et beger med avionisert (DI) vann og ultralydbad i 5-10 minutter.
    6. Tørk prøven ved N2 blåsing.
      FORSIKTIG: HCl kan forårsake hudirritasjon og øyeskader. Arbeid med hansker og vernebriller. Unngå å bli brent. Protokollen kan også settes på pause her.

2. Skanning elektronmikroskopi (SEM) observasjon

  1. Merk prøven (f.eks. med en L-formet ripe ved hjelp av en diamantpennkutter).
  2. Monter prøven på en metallstubb dedikert til SEM-modellen som skal brukes, ved hjelp av et ledende lim (dvs. dobbeltsidig karbonledende tape eller lignende materiale). Bruk hansker under prøvepreparering og overføring for å unngå fettforurensning fra hendene.
  3. Legg til et stykke av båndet fra trinn 2.2 for å koble prøveoverflaten med en metallstubb for å forhindre ladningsoppbygging på prøveoverflaten. Alternativt kan et sputtered belegg med ledende materiale (~ 10 nm tykt) påføres for å forhindre ladeeffekter.
  4. Skaff deg minst tre høyoppløselige SEM-mikrografer (ideelt sett minst fem) av en toppvisning av prøven. Hvert bilde skal vise et område på minst 25 x 25 μm. Unngå å ta bilder fra overflateområder med makroskopiske overflatedefekter. Figur 1 viser et typisk resultat.
  5. Legg merke til den nøyaktige plasseringen av hvert bilde i forhold til den L-formede markøren.
    MERK: Protokollen kan settes på pause her.

3. Måling av sekundærionmassespektrometri

  1. Kalibrering av verktøy
    1. Kalibrer SIMS-utstyret ved hjelp av negativ polaritet, Cs primære ioner med 7-13 keV slagenergi. Juster sekundær- og primærbjelkene. Hold strålen så liten som mulig (minst 1 μm i diameter), da sideoppløsningen er forhåndsbestemt av strålens størrelse.
    2. Forbered fem-syv innstillinger for bjelker med forskjellig ionstrømtetthet. For enkelhets skyld, hold størrelsen på strålen intakt, og endre strålestrømmen . Mål strålestrømmen og størrelsen på strålen15. I de følgende trinnene brukes strålestrømmer på 5 nA, 10 nA, 15 nA, 20 nA, 30 nA og 50 nA og en punktstørrelse på 1 μm.
    3. Bruk en 50 x 50 μm rasterstørrelse og 35 x 35 μm analyseområde for følgende trinn. Velg 256 x 256 piksler for romlig oppløsning. Hvis ikke annet er angitt, bruk en standard integrasjonstid for hvert signal (vanligvis 1-2 s).
  2. Primærkildestabilitet
    1. Velg en innstilling med moderat strålestrøm (15–20 nA).
    2. Få serie bilder ved hjelp av 30Si2- sekundærion for en tom silisiumskive. For hvert bilde, integrer signalet i 5-10 min.
    3. Utfør piksel-til-piksel-sammenligninger av alle bilder med det første bildet. Hvis >5 % av pikslene viser en forskjell på >5 % fra det første bildet, indikerer dette at strålen ble ustabil. Legg merke til tidsperioden for strålestabiliteten.
  3. Måling
    MERK: Følgende trinn utføres innenfor en stabil tidsperiode for strålen.
    1. Følg prosedyren beskrevet av Peres et al. for å estimere bakgrunnsnivået av oksygenforurensning i målekammeret7. For hver måling er det ikke nødvendig å oppnå absoluttverdiene for oksygenkonsentrasjon, da intensitetsforholdet mellom 16O- og 69Ga- signaler er tilstrekkelig.
    2. Bruk stråleinnstillinger utarbeidet i trinn 3.1.2. Utfør minst fem målinger for hver stråleinnstilling. Få en dybdeprofil ved hjelp av 16 O- sekundærion, nå en ~ 200 nm dybde, og mål intensiteten på 69Ga- sekundærion ved å integrere signalet i 10-15 s. Ikke utfør dette i områder der SEM-bilder er oppnådd.
    3. Plott intensitetsforholdet mellom 16O- og 69Ga- signaler som en funksjon av den inverse primære strømtettheten (det er ikke nødvendig å beregne absolutte verdier). En god lineær passform forventes (her er R2 = 0, 997). Beregn vakuumbakgrunnsbidraget som vist i figur 2.
    4. Velg en intens stråle (30 nA) for følgende trinn. Få et bilde som skal brukes til korrigering av flatfelt. Bruk en 30Si2- sekundær ion for en tom silisiumskive. Integrer signalet i 5-10 min. Figur 3 viser et typisk resultat.
    5. Utfør dybdeprofilmålinger i de samme områdene der SEM-bilder ble anskaffet. Ved hjelp av et 16O- sekundært ion, integrer signalet i 3-5 s for hvert datapunkt.
      MERK: Protokollen kan settes på pause her.

4. Databehandling

  1. Rekonstruere et 3D-bilde fra en dybdeprofil.
  2. Utfør flatfeltkorrigering: piksel-til-piksel normaliser hvert 16 O-ion-bilde ved hjelp av et referansebilde hentet i trinn 3.3.4. Figur 4A presenterer rådata og figur 4B viser bildet etter flatfeltkorreksjonen.
  3. Estimere vakuumbakgrunnsbidrag fra et plott oppnådd i trinn 3.3.2. Det er ikke nødvendig å beregne absolutte verdier; Legg imidlertid merke til den spesifikke prosentandelen av totale antall som kan tilskrives vakuumbakgrunnsbidrag. En verdi mellom 90-95% er typisk for et slikt eksperiment.
  4. Trekk fra vakuumbakgrunnsbidraget: Fjern tilfeldig 90-95% av de registrerte 16 O- tellingene. Figur 4C viser et typisk resultat for et enkelt plan.
  5. Tegn inn de resterende tellingene som et 3D-bilde. Figur 5 viser et typisk resultat.
  6. Integrer signaler fra alle datapunkter og legg 2D-bildet på det tidligere oppnådde SEM-bildet ved hjelp av hvilken som helst bilderedigeringsprogramvare med lagstøtte. Behandle SEM-bildet som bakgrunn. Et lag som inneholder SIMS-resultater, bør bare inneholde faktiske antall som fargede bildepunkter (slett de hvite områdene i mellom). Legg til ~ 30% av gjennomsiktigheten til dette laget. Figur 6 viser et typisk resultat

Representative Results

Meget klare søyleformede strukturer bør observeres i 3D-bildet. Mer oksygen bør agglomereres i et område nærmere overflaten, siden etseprosessen introduserer mer oksygen som kan diffundere gjennom prøven. Figur 7 viser et 3D-bilde av rådata og en animasjon av hvordan reduksjonsprosedyren avslører det endelige resultatet. Figur 4C viser også et typisk resultat for et enkelt plan.

SIMS-bildet lagt på SEM-bildet avslører at oksygen er agglomerert langs kjerner av største etsegroper. Disse kan tilskrives blandede/skruedislokasjoner15. Det skal bemerkes at hvis kjernen er mindre enn størrelsen på en primærstråle, vil det sekundære bildet arve størrelsen og formen til primærstrålen. I suboptimale eksperimenter kan man se en tilfeldig fordeling av oksygentall (figur 8). Figur 9 viser en situasjon der strålen blir ustabil under forsøket. Spesielt er kvaliteten høy for et område så nær overflaten, men det forverres gradvis under forsøket.

Figure 1
Figur 1: SEM-mikrografer av etsegroper avdekket på GaN-overflaten ved hjelp av E+M-etsing. Etseparametrene ble satt til 450 oC i 3 minutter. Innfellingen viser en forstørret mikrograf med avslørte sekskantede groper generert på dislokasjonskjerner. De to største gropene (>500 nm) representerer dislokasjoner med skruekomponent i Burgers-vektoren. Dette tallet er gjengitt med tillatelse12. Klikk her for å se en større versjon av denne figuren.

Figure 2
Figur 2: Gjennomsnittlig O- konsentrasjon vs. invers primærstrøm. Vakuumbakgrunnsbidrag kan estimeres fra tomten. Feilfelt representerer standardavviket for hvert datasett (fem målinger). Klikk her for å se en større versjon av denne figuren.

Figure 3
Figur 3: Et typisk 30Si2- sekundært ionebilde for en tom silisiumskive. Intensitetsforskjeller skyldes detektorens ujevnhet. Klikk her for å se en større versjon av denne figuren.

Figure 4
Figur 4: Typisk planvisning av oksygentallfordeling målt i 3D-modus. Vist er bilder (A) fra rådata, (B) etter flatfeltkorreksjon og (C) etter subtraksjon av vakuumbakgrunnsbidrag. Denne figuren er tilpasset med tillatelse12. Klikk her for å se en større versjon av denne figuren.

Figure 5
Figur 5: 3D-visning av oksygentall i en 5 μ m x 5 μ m x 1 μm kuboid. For bedre synlighet er z-skalaen langstrakt. Se tilleggsfigur 1 for animasjon. Denne figuren er tilpasset med tillatelse12. Klikk her for å se en større versjon av denne figuren.

Figure 6
Figur 6: Lateral fordeling av oksygen sekundærioner (blå piksler) projisert på SEM-mikrografi. Til tross for SIMS-relaterte artefakter (lateral oppløsning bestemt av størrelsen på primærstrålen), observeres en klar sammenheng mellom posisjonene til største groper og oksygen. Denne figuren er tilpasset med tillatelse12. Klikk her for å se en større versjon av denne figuren.

Figure 7
Figur 7: Animasjon som viser hvordan reduksjonsprosedyren utføres. I begynnelsen av prosedyren er alle tellinger til stede, og for hvert lag elimineres 90% av tellingene tilfeldig. Klikk her for å laste ned denne animasjonen.

Figure 8
Figur 8: Tilfeldig fordeling av oksygentall i suboptimalt eksperiment. Klikk her for å se en større versjon av denne figuren.

Figure 9
Figur 9: Eksperiment utført med en ustabil stråle. Kvaliteten dør med sputtering dybde. Klikk her for å se en større versjon av denne figuren.

Tilleggsfigur 1. Klikk her for å laste ned dette tallet.

Discussion

Problemer med ujevnhet av detektoren og vakuumbakgrunnsbidraget er enkle å løse ved henholdsvis flatfeltkorreksjon og subtraksjon av parasittiske tellinger. Subtraksjonsprosedyren er ikke perfekt, da den kan trekke fra et bidrag der oksygen har blitt agglomerert. I kontrast, i den andre posisjonen, vil den la bakgrunnstellingen være upåvirket; Dermed kan noen kunstige tellinger fortsatt være til stede, mens noen reelle tellinger reduseres. Likevel er det effektivt og følsomt nok til å gi akseptable resultater.

Den primære stråleinstabiliteten er den mest problematiske, da forringelse av primærstråleparametrene vil uskarpe det sekundære ionbildet; Dermed kan ingen pålitelig informasjon om prøven oppnås. Punkt 3.2 i protokollen er særlig viktig. For eksempel, for en godt justert stråle, reflekterer det første 30Si2- sekundærionbildet ujevnheten til detektoren, men etter en tid vil bildet begynne å endre seg. Dette skyldes forringelse av primære stråleparametere (dvs. tap av primærstrøm, defokusering, posisjonsdrift osv.). Det er derfor viktig å estimere tidsperioden for strålestabilitet. Det anbefales å starte eksperimentet 2-3 timer etter initialisering av strålen, da den vanligvis er mer stabil.

Hvis eksperimentet utføres innenfor en stabil tidsperiode for strålen og resultatet fortsatt ikke er tilfredsstillende, anbefales det å vurdere kvaliteten på primærstrålen. For en liten primærstråle er det mer utfordrende å bekrefte tilstrekkelig kvalitet ved kun å observere et sekundærionbilde. Det anbefales derfor å utføre atomkraftmikroskopiske ruhetstester på kraterbunnen etter sputtering ~ 1 μm av et veldig flatt materiale (dvs. en tom silisiumskive). Hvis rotmiddelets kvadrerte ruhet er over 1 nm, er det nødvendig med ytterligere optimalisering av primærstrålen.

Størrelsen på strålen begrenser sideoppløsningen av denne metoden. SIMS kan avbilde funksjoner som er mindre enn strålestørrelsen, men det sekundære ionbildet vil arve formen og størrelsen på den primære ionstrålen. Hvis en avstand mellom to formasjoner er mindre enn størrelsen på strålen, vil det sekundære ionbildet gjøre dem uskarpe sammen. Til tross for disse problemene tillater metoden brukere å oppnå en realistisk 3D-fordeling av urenheter / dopanter i faste tilstandsprøver. Videre kan enhver romlig segregering av atomer korreleres med plasseringen av defekter og grensesnitt.

For GaN-baserte strukturer (dvs. oksygendekorerte) er dislokasjoner som virker som lokale ikke-radiative rekombinasjonssentre ansvarlige for n-type ledningsevne. For andre materialer kan enhver inhomogenitet i dopant/forurensende atomers fordeling ha stor innvirkning på ytelsen til en enhet. Dermed er protokollen spesielt nyttig for feilanalyse og optimalisering av vekst- og prosesseringsprosedyrer.

Disclosures

Forfatterne har ingenting å avsløre.

Acknowledgments

Dette arbeidet ble delvis støttet av National Science Centre (NCN) i prosjektene SONATA14/31/D/ST5/00399 og OPUS10 2015/19/B/ST7/02163.

Materials

Name Company Catalog Number Comments
Heating plate with ceramic top plate IKA - Werke GmbH 3644200 for defect selective etching; yellow MAG HP 7
Hydrochloric acid (HCl) solution 35-38% Chempur 115752837 for etchant removal; pure p.a.; CAS: 7647-01-0
Magnesium oxide (MgO) Chempur 116140200 for eutectic solid etchant prepration; pure p.a.; CAS: 1309-48-4
Potassium hydroxide (KOH) POCH S.A. 746800113 for eutectic solid etchant prepration; pure p.a.; CAS: 1310-58-3
Sodium hydroxide (NaOH) POCH S.A. 810925112 for eutectic solid etchant prepration; pure p.a.; CAS: 1310-73-2
Secondary ion mass spectrometer CAMECA IMS SC Ultra
Scanning electron microscope Hitachi SU8230

DOWNLOAD MATERIALS LIST

References

  1. Wittmaack, K. High-sensitivity depth profiling of arsenic and phosphorus in silicon by means of SIMS. Applied Physics Letters. 29, 552 (1976).
  2. Ber, B. Y., et al. Secondary ion mass spectroscopy investigations of magnesium and carbon doped gallium nitride films grown by molecular beam epitaxy. Semiconductor Science and Technology. 13, 71-74 (1998).
  3. Chiou, C. Y., Wang, C. C., Ling, Y. C., Chiang, C. I. Secondary ion mass spectrometry analysis of In-doped p-type GaN films. Applied Surface Science. 203-204, 482-485 (2003).
  4. Emziane, M., Durose, K., Halliday, D. P., Bosio, A., Romeo, N. In situ oxygen incorporation and related issues in CdTe/CdS photovoltaic devices. Journal of Applied Physics. 100, 013513 (2006).
  5. Matsunaga, T., Yoshikawa, S., Tsukamoto, K. Secondary ion yields of C, Si, Ge and Cs surface density and concentration in SIMS. Surface Science. 515, 390-402 (2002).
  6. Gnaser, H. SIMS detection in the 1012 atoms cm−3 range. Surface and Interface Analysis. 25, 737-740 (1997).
  7. Peres, P., Merkulov, A., Choi, S. Y., Desse, F., Schuhmacher, M. Characterization of LED materials using dynamic SIMS. Surface and Interface Analysis. 45, 437-440 (2013).
  8. Arslan, I., Browning, N. D. Role of Oxygen at Screw Dislocations in GaN. Physical Review Letters. 91, 165501 (2003).
  9. Hawkridge, M. E., Cherns, D. Oxygen segregation to dislocations in GaN. Applied Physics Letters. 87, 221903 (2005).
  10. Arslan, I., Bleloch, A., Stach, E. A., Ogut, S., Browning, N. D. Using EELS to observe composition and electronic structure variations at dislocation cores in GaN. Philosophical Magazine. 86, 4727-4746 (2006).
  11. Hautakangas, S., et al. Gallium and nitrogen vacancies in GaN: Impurity decoration effects. Physica B: Condensed Matter. 376-377, 424-427 (2006).
  12. Michałowski, P. P., Złotnik, S., Rudziński, M. Three dimensional localization of unintentional oxygen impurities in gallium nitride. Chemical Communications. 55, 11539 (2019).
  13. Kamler, G., Weyher, J. L., Grzegory, I., Jezierska, E., Wosiński, T. Defect-selective etching of GaN in a modified molten bases system. Journal of Crystal Growth. 246, 21-24 (2002).
  14. Zhuang, D., Edgar, J. H., Strojek, B., Chaudhuri, J., Rek, Z. Defect-selective etching of bulk AlN single crystals in molten KOH/NaOH eutectic alloy. Journal of Crystal Growth. 262, 89-94 (2004).
  15. SC-Ultra, User's Guide. , CAMECA. Gennerviliers. (2005).
  16. Weyher, J. vL., et al. Orthodox etching of HVPE-grown GaN. Journal of Crystal Growth. 305, 384-392 (2007).

Tags

3D-dybdeprofilrekonstruksjon segregerte urenheter sekundær ionmassespektrometri SIMS deteksjonsgrenser romlig oppløsning realistiske 3D-fordelinger måleartefakter flatfeltkorreksjon vakuumbakgrunnsbidrag stabil tidsperiode primærionkilde våtkjemisk etsing dislokasjonsposisjon skanningselektronmikroskopi (SEM) agglomererte urenheter defektposisjon prøveprepareringsfase
3D-dybdeprofilrekonstruksjon av segregerte urenheter ved bruk av sekundær ionmassespektrometri
Play Video
PDF DOI DOWNLOAD MATERIALS LIST

Cite this Article

Michałowski, P. P., Zlotnik,… More

Michałowski, P. P., Zlotnik, S., Jóźwik, I., Chamryga, A., Rudziński, M. 3D Depth Profile Reconstruction of Segregated Impurities Using Secondary Ion Mass Spectrometry. J. Vis. Exp. (158), e61065, doi:10.3791/61065 (2020).

Less
Copy Citation Download Citation Reprints and Permissions
View Video

Get cutting-edge science videos from JoVE sent straight to your inbox every month.

Waiting X
Simple Hit Counter