Summary

Mikrotensiometer för konfokalmikroskopivisualisering av dynamiska gränssnitt

Published: September 09, 2022
doi:

Summary

Detta manuskript beskriver utformningen och driften av ett mikrotensiometer / konfokalmikroskop för att göra samtidiga mätningar av gränsspänning och ytutvidgningsreologi samtidigt som man visualiserar den interfaciala morfologin. Detta ger realtidskonstruktion av struktur-egenskapsrelationer mellan gränssnitt som är viktiga inom teknik och fysiologi.

Abstract

Adsorption av ytaktiva molekyler till vätske-vätskegränssnitt är allestädes närvarande i naturen. För att karakterisera dessa gränssnitt krävs mätning av ytaktiva adsorptionshastigheter, utvärdering av jämviktsytspänningar som en funktion av bulktens ytaktiva koncentration och relaterar hur ytspänningen förändras med förändringar i gränsområdet efter jämvikt. Samtidig visualisering av gränssnittet med hjälp av fluorescensavbildning med ett höghastighets konfokalmikroskop möjliggör direkt utvärdering av struktur-funktionsrelationer. I kapillärtrycksmikrotensiometern (CPM) fästs en halvklotformig luftbubbla i slutet av kapillären i en vätskebehållare med 1 ml volym. Kapillärtrycket över bubbelgränssnittet styrs via en kommersiell mikrofluidisk flödesregulator som möjliggör modellbaserad tryck-, bubbelkröknings- eller bubbelområdeskontroll baserat på Laplace-ekvationen. Jämfört med tidigare tekniker som Langmuir-tråget och hängdroppen förbättras mät- och kontrollprecisionen och svarstiden kraftigt; kapillärtrycksvariationer kan appliceras och kontrolleras i millisekunder. Det dynamiska svaret från bubbelgränssnittet visualiseras via en andra optisk lins när bubblan expanderar och drar ihop sig. Bubbelkonturen är anpassad till en cirkulär profil för att bestämma bubbelkrökningsradien, R, samt eventuella avvikelser från cirkularitet som skulle ogiltigförklara resultaten. Laplace-ekvationen används för att bestämma gränssnittets dynamiska ytspänning. Efter jämvikt kan små tryckoscillationer införas av den datorstyrda mikrofluidiska pumpen för att svänga bubbelradien (frekvenser på 0,001-100 cykler / min) för att bestämma dilatationsmodulen Systemets övergripande dimensioner är tillräckligt små för att mikrotensiometern passar under linsen på ett höghastighets konfokalmikroskop som gör att fluorescerande märkta kemiska arter kan spåras kvantitativt med submikron lateral upplösning.

Introduction

Luft-vattengränssnitt som omfattas av ytaktiva filmer är allestädes närvarande i det dagliga livet. Ytaktiva vatteninjektioner används för att förbättra oljeåtervinningen från utarmade fält och används som hydrauliska sprickbildningslösningar för skiffergas och skifferolja. Gas-flytande skum och flytande-flytande emulsioner är vanliga för många industriella och vetenskapliga processer som smörjmedel och rengöringsmedel och är vanliga i livsmedel. Ytaktiva ämnen och proteiner vid gränssnitt stabiliserar antikroppskonformationer under förpackning, lagring och administrering 1,2,3,4,5, tårfilmsstabilitet i ögat 6,7,8 och lungmekanik 9,10,11,12,13,14, 15.

Studien av ytaktiva medel eller ytaktiva ämnen som adsorberar till gränssnitt och deras egenskaper har en lång historia med många olika experimentella tekniker 16,17,18,19,20,21,22,23,24,25,26,27 . En ny utveckling är kapillärtrycksmikrotensiometern (CPM), som möjliggör undersökning av gränssnittsegenskaper på mycket krökta gränssnitt, i mycket mindre längdskalor, samtidigt som man använder betydligt färre material än andra vanliga metoder 9,23,24,25. Konfokal fluorescensmikroskopi (CFM) kan användas för att studera morfologin hos lipider och proteiner vid luft-vattengränssnitten i CPM22 eller på Langmuir-tråg 20,26,27,28,29. Här har en CPM och CFM kombinerats för att koppla morfologiska fenomen till dynamiska och jämviktsgränssnitt för att utveckla struktur-funktionssamband för biologiska och tekniska gränssnitt.

Det finns många parametrar av betydelse i gränssnittsaktiva ytaktiva system som är tillgängliga för CPM-CFM. I CPM fästs en luftbubbla med en diameter på 30-200 μm på spetsen av ett glaskapillärrör. I tidigare versioner av CPM styrdes kapillärtrycksskillnaden mellan bubblans insida och utsida via en vattenpelare och oscillerande sprutpump 9,30 ; den nya versionen som beskrivs här ersätter dessa med en datorstyrd mikrofluidisk pump med högre precision. Ytspänningen (γ) bestäms via Laplace-ekvationen, ΔP = 2γ/R, från tryckfallet över gränssnittet som ställts in av pumpen, ΔP, och optisk analys av bubblans krökningsradie, R. Gränssnittets dynamiska ytspänning kan bestämmas med 10 ms tidsupplösning efter generering av en ny bubbla i kontakt med en bulkvätska som innehåller ett lösligt ytaktivt medel. Den ytaktiva adsorptionsdynamiken kan beskrivas med den klassiska Ward-Tordai-ekvationen10,31 för att bestämma väsentliga egenskaper hos det ytaktiva ämnet, inklusive diffusivitet, yttäckning och förhållandet mellan bulkkoncentration och jämviktsytspänning. När en jämviktsytspänning har uppnåtts kan gränsområdet svängas för att mäta dilatationsmodulen, Equation 1, genom att registrera förändringarna i ytspänningen, inducerade av små förändringar i bubbelytan, A32. För mer komplexa gränssnitt som utvecklar sina egna inre strukturer såsom intrasslade polymerer eller proteiner ersätts ytspänningen, , med en mer allmän ytspänning 4,33, Equation 2.

Lungstabilitet under andning kan vara direkt knuten till att upprätthålla både en låg ytspänning och en hög dilatationsmodul vid det alveolära luft-vätskegränssnittet 9,10. Alla inre lungytor är fodrade med en kontinuerlig, mikron tjock film av epitelfodervätska för att upprätthålla vävnadshydrering34. Denna epitelfodervätska är främst vatten, med salter och olika andra proteiner, enzymer, sockerarter och lungtensider. Som det är fallet för alla krökta vätske-ånggränssnitt induceras ett kapillärtryck med trycket högre på insidan av alveolus (eller bubblan). Men om ytspänningen var konstant överallt i lungorna visar Laplace-ekvationen, ΔP = 2γ / R, att mindre alveoler skulle ha ett högre inre tryck i förhållande till större alveoler, vilket tvingade gasinnehållet i de mindre alveolerna att strömma till större alveoler med lägre tryck. Detta kallas “Laplace Instabilitet”9,35. Nettoresultatet är att de minsta alveolerna skulle kollapsa och fyllas med vätska och bli svåra att blåsa upp igen vilket får en del av lungan att kollapsa, och andra delar skulle överblåsa, som båda är typiska symtom på akut respiratoriskt nödsyndrom (ARDS). Men i en väl fungerande lunga förändras ytspänningen dynamiskt när gränssnittet mellan luft-epitelvätska i alveolusgränssnittet expanderar och drar ihop sig under andningen. Om Equation 3, eller Equation 4, minskar Laplace-trycket med minskande radie och ökar med ökande radie för att eliminera Laplace-instabiliteten och därigenom stabilisera lungan9. Därför , Equation 5och hur det beror på frekvens, monolagermorfologi och sammansättning och alveolär vätskekomposition kan vara avgörande för lungstabilitet. CPM-CFM har också tillhandahållit de första demonstrationerna av effekterna av gränsfallskurvatur på ytaktiv adsorption25, monolagermorfologi22 och dilatationsmodul9. Den lilla volymen (~ 1 ml) av behållaren i CPM möjliggör snabb introduktion, borttagning eller utbyte av vätskefasen och minimerar den erforderliga mängden dyra proteiner eller ytaktiva ämnen10.

Kontrast i en CPM-CFM-bild beror på fördelningen av små fraktioner av fluorescerande taggade lipider eller proteiner vid gränssnittet16,27. Tvådimensionella ytaktiva monolager uppvisar ofta lateral fasseparation som en funktion av ytspänning eller yttryck, Equation 6 π är skillnaden mellan ytspänningen hos ett rent vätske-vätskegränssnitt, γ0, och ett ytaktivt täckt gränssnitt, γ. π kan tänkas som 2-D “trycket” som orsakas av interaktionerna mellan ytaktiva molekyler vid gränssnittet som verkar för att sänka den rena vätskans ytspänning. Vid låga yttryck är lipidmonoskikt i ett vätskeliknande oorganiserat tillstånd; detta är känt som den vätskeutvidgade (LE) fasen. När yttrycket ökar och arean per lipidmolekyl minskar orienterar lipiderna med varandra och kan genomgå en första ordningens fasövergång till den långväga beställda vätskekondenserade (LC) fasen 16,20,27. LE- och LC-faserna kan samexistera vid olika yttryck och kan visualiseras när fluorescerande märkta lipider utesluts från LC-fasen och separeras till LE-fasen. Således är LE-fasen ljus och LC-fasen är mörk när den avbildas med CFM16.

Målet med detta manuskript är att beskriva de steg som krävs för att bygga och driva den kombinerade konfokala mikroskopmikrotensiometern. Detta gör det möjligt för läsaren att utföra adsorptionsstudier, mäta ytspänning, reologiskt beteende och undersöka gränssnittsmorfologi samtidigt på ett mikronskala luft / vatten eller olja / vatten gränssnitt. Detta inkluderar en diskussion om hur man drar, skär och hydrofoberar de nödvändiga kapillärerna, instruktioner för användning av tryck-, kröknings- och ytområdeskontrolllägen och gränssnittsöverföring av olösligt ytaktivt medel till det mikrotensiometerböjda gränssnittet.

Protocol

1. Beredning av kapillärrör Placera kapillären i en kapillärdragare och kör önskat dragprogram för att göra två avsmalnande kapillärer med en ytterdiameter (OD) på ~ 1 μm vid spetsen.OBS: Kapillärens OD innan du drar måste vara den OD som anges för att passa i kapillärhållaren i mikrotensiometercellen. Kapillärens innerdiameter (ID) kan variera, men kommer att påverka kapillärens kritiska radie efter dragning. Ett dragprogram väljs så att den resulterande avsmalningen …

Representative Results

En viktig källa till mätfel uppstår från kapillärerna som har defekter antingen från skärprocessen (figur 5A,B) eller beläggningsprocessen (figur 5D). Båda typerna av defekter leder till fel vid bestämning av bubbelform och storlek av det optiska bildanalyssystemet, vilket leder till felaktiga ytspänningsvärden. Det är viktigt att noggrant undersöka varje ny kapillär efter att den har dragits och belagts under det optiska mikrosko…

Discussion

Den kombinerade CPM/CFM är ett kraftfullt verktyg för att undersöka gränssnittsdynamik, jämvikt och morfologi. Detta protokoll beskriver de steg som krävs för att erhålla data med CPM / CFM.

Figur 2 visar celldesignen med kanaler för kapillär-, lösningsmedels- och värmeväxlingen som anges. Inloppet för lösningsmedelsutbyte bör vara längst ner i cellen medan utloppet ska vara högst upp, vilket gör att cellen inte kan rinna över under utbytet. I …

Disclosures

The authors have nothing to disclose.

Acknowledgements

Alla konfokalmikroskopibilder erhölls med Nikon A1RHD Multiphoton upprätt konfokalmikroskop. Vi erkänner vägledningen och hjälpen från supportpersonalen, särskilt Guillermo Marques, vid University Imaging Center vid University of Minnesota. Detta arbete stöddes av NIH Grant HL51177. SI stöddes av ett Ruth L. Kirschstein NRSA Institutional Research Training Grant F32 HL151128.

Materials

1.5 O.D. Tygon tubing Fischer Scientific Tubing
A1RHD Multiphoton upright confocal microscope Nikon Confocal Microscope
Acid Cleaning Solution Sulfuric acid and Alnochromix diluted with water 50% by volume, wait until clear befor diluting
Alnochromix Alconox 2510 Mixed with sulfuric acid to package instructionand diluted to make acid cleaning solution
Ceramic glass cutter Sutter Instruments
Chloroform Sigma-Aldrich 650471 HPLC Plus
Curosurf Chiesi  Lung Surfactant
Di Water 18.5 MΩ – cm
Ethanol any 200 proof used for hydrophobization, denatured used for cleaning
Fiber-Lite Model 190 fiber optic illuminator Dolan-Jenner Industries Inc. 281900100 Light source; other light sources should work as well
Flow EZ F69 mbar w/Link Module Fluigent LU-FEZ-0069 Microfluidic Pump
Fluigent SDK VIs Fluigent Required for CPM virtual Interface
Fluoroelastomer gaskets Machined from 1 mm thick Viton sheet, See figure 3
Gas filter Norgren F07-100-A3TG Put between microfluidic pump and pressure regulator
Gas regulator Norgren 10R0400R Steps down pressure from sorce to range of pump, connected to gas filter range 2-120 psi
Glass Capilary Sutter Instruments B150-86-10 Borosilicate glass O.D. 1.5 mm I.D. 0.86 mm
Glass Slide any 75 mm x 25 mm
Glass Syringe Hamilton 84878 25 μL glass syringe
Hydrophobizing Agent Sigma-Aldrich 667420 1H,1H,2H,2H-Perfluoro-octyltriethoxysilane 98%, other hydrophobic triethoxysilane can be substituted
Insoluble surfactant Avanti 850355C-200mg 16:0 DPPC in chloroform
LabVIEW Software National Instruments 2017
Longpass Filter ThorLabs FEL0650 650 nm Longpass filter, wavelength must remove excitation lazer frequence
Lyso-PC Avanti 855675P 16:0 Lyso PC 1-palmitoyl-2-hydroxy-sn-glycero-3-phosphocholine
Masterflex L/S variable speed analog consol pump system w/  Easy-Load II pump head Masterflex HV-77916-20 Peristaltic Pump
MATLAB Mathworks R2019
Micropipette Puller P-1000 Sutter Instruments Capillary Puller
Microtensiometer Cell and Holder Cell machined from PEEK, holder machined from aluminum, See Figure 3 and 4
Microtensiometer Objective Nikon Fluor 20x/0.50W DIC M/N2 ∞/0 WD 2.0 mm
NI Vision Development Module National Instruments Required for CPM virtual Interface
PEEK finger tight fittings IDEX F-120x 10-32 Coned Ports
PEEK plug IDEX P-551 10-31 Coned Ports
pippette tips Eppendorf 22492225 100 μL – 1000 μL, Autoclaved
Plastic Forceps Thermo Scientific 6320-0010
Plastic Syringe Fischer Scientific 14-955-459 10 mL
Plumbing parts Fischer Scientific 3-way valves and other plumbing parts to connect tubing.
Research Plus 1-channel 100 μL–1000 μL Eppendorf 3123000063 Micro pipetter
Sulfuric Acid any Used for acid cleaning solution
T Plan SLWD 20x/0.30 OFN25 WD 30 mm Nikon Confocal Microscope Objective
Texas Red DHPE triethylammonim salt Thermo Fischer Scientific 1395MP Fluorophore
Vaccum Pump Gast DOA-P704-AA

References

  1. Freer, E. M., Yim, K. S., Fuller, G. G., Radke, C. J. Interfacial rheology of globular and flexible proteins at the hexadecane/water interface: Comparison of shear and dilatation deformation. Journal of Physical Chemistry B. 108 (12), 3835-3844 (2004).
  2. Freer, E. M., Yim, K. S., Fuller, G. G., Radke, C. J. Shear and dilatational relaxation mechanisms of globular and flexible proteins at the hexadecane/water interface. Langmuir. 20 (23), 10159-10167 (2004).
  3. Kannan, A., Shieh, I. C., Fuller, G. G. Linking aggregation and interfacial properties in monoclonal antibody-surfactant formulations. Journal of Colloid and Interface Science. 550, 128-138 (2019).
  4. Kannan, A., Shieh, I. C., Leiske, D. L., Fuller, G. G. Monoclonal antibody interfaces: Dilatation mechanics and bubble coalescence. Langmuir. 34 (2), 630-638 (2018).
  5. Li, J. J., et al. Interfacial stress in the development of biologics: Fundamental understanding, current practice, and future perspective. The AAPS Journal. 21 (3), 44 (2019).
  6. Bhamla, M. S., Giacomin, C. E., Balemans, C., Fuller, G. G. Influence of interfacial rheology on drainage from curved surfaces. Soft Matter. 10 (36), 6917-6925 (2014).
  7. Fuller, G. G., Vermant, J. Complex fluid-fluid interfaces: Rheology and structure. Annual Review of Chemical and Biomolecular Engineering. 3, 519-543 (2012).
  8. Rosenfeld, L., et al. Structural and rheological properties of meibomian lipid. Investigative Ophthalmology & Visual Science. 54 (4), 2720-2732 (2013).
  9. Barman, S., Davidson, M. L., Walker, L. M., Anna, S. L., Zasadzinski, J. A. Inflammation product effects on dilatational mechanics can trigger the Laplace instability and acute respiratory distress syndrome. Soft Matter. 16 (29), 6890-6901 (2020).
  10. Barman, S., et al., Ramachadran, A., et al. . Recent Advances in Rheology: Theory, Biorheology, Suspension and Interfacial Rheology. , (2022).
  11. Alonso, C., Zasadzinski, J. A. A brief review of the relationship between monolayer viscosity, phase behavior, surface pressure and temperature using a simple monolayer viscometer. The Journal of Physical Chemistry B. 110 (44), 22185-22191 (2006).
  12. Alonso, C., et al. More than a monolayer: Relating lung surfactant structure and mechanics to composition. Biophysical Journal. 87 (6), 4188-4202 (2004).
  13. Alonso, C., Bringezu, F., Brezesinski, G., Waring, A. J., Zasadzinski, J. A. Modifying calf lung surfactant by hexadecanol. Langmuir. 21 (3), 1028-1035 (2005).
  14. Alonso, C., Waring, A. J., Zasadzinski, J. A. Keeping lung surfactant where it belongs: Protein regulation of two-dimensional viscosity. Biophysical Journal. 89 (1), 266-273 (2005).
  15. Zasadzinski, J. A., et al. Inhibition of pulmonary surfactant adsorption by serum and the mechanisms of reversal by hydrophilic polymers: Theory. Biophysical Journal. 89 (3), 1621-1629 (2005).
  16. McConnell, H. M. Structures and transitions in lipid monolayers at the air-water-interface. Annual Reviews of Physical Chemistry. 42, 171-195 (1991).
  17. McConnell, H. M., Moy, V. T. Shapes of finite two-dimensional lipid domains. Journal of Physical Chemistry. 92 (15), 4520-4525 (1988).
  18. Zasadzinski, J. A., Stenger, P., Shieh, I., Dhar, P. Overcoming rapid inactivation of lung surfactant: analogies between competitive adsorption and colloid stability. Biochemica et Biophysica Acta. 1798 (4), 801-828 (2010).
  19. Zasadzinski, J. A., Nag, K., et al. . Surfactant Progress. , (2008).
  20. Valtierrez-Gaytan, C., et al. Spontaneous evolution of equilibrium morphology in phospholipid-cholesterol monolayers. Science Advances. 8 (14), (2022).
  21. Williams, I., Zasadzinski, J. A., Squires, T. M. Interfacial rheology and direct imaging reveal domain-templated network formation in phospholipid monolayers penetrated by fibrinogen. Soft Matter. 15 (44), 9076-9084 (2019).
  22. Sachan, A. K., Zasadzinski, J. A. Interfacial curvature effects on the monolayer morphology and dynamics of a clinical lung surfactant. Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America. 115 (2), 134-143 (2018).
  23. Alvarez, N. J., Anna, S. L., Saigal, T., Tilton, R. D., Walker, L. M. Intefacial dynamics and rheology of polymer grafter nanoparticles at air-water and xylene-water interfaces. Langmuir. 28 (21), 8052-8063 (2012).
  24. Alvarez, N. J., Vogus, D. R., Walker, L. M., Anna, S. L. Using bulk convection in a microtensiometer to approach kinetic-limited surfactant dynamics at fluid-fluid interfaces. Journal of Colloid and Interface Science. 372 (1), 183-191 (2012).
  25. Alvarez, N. J., Walker, L. M., Anna, S. L. Diffusion-limited adsorption to a spherical geometry: The impact of curvature and competitive time scales. Physical Review. E, Statistical, Nonlinear, and Soft Matter Physics. 82, 011604 (2010).
  26. Shieh, I., Waring, A. J., Zasadzinski, J. A. Visualizing the analogy between competitive adsorption and colloid stability to restore lung surfactant function. Biophysical Journal. 102 (4), 777-786 (2012).
  27. Shieh, I., Zasadzinski, J. A. Visualizing monolayers with a water-soluble fluorophore to quantify adsorption, desorption and the double-layer. Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America. 112 (8), 826-835 (2015).
  28. Lipp, M. M., Lee, K. Y. C., Takamoto, D. Y., Zasadzinski, J. A., Waring, A. J. Coexistence of buckled and flat monolayers. Physical Review Letters. 81, 1650-1653 (1998).
  29. Lipp, M. M., Lee, K. Y. C., Waring, A., Zasadzinski, J. A. Fluorescence, polarized fluorescence, and Brewster angle microscopy of palmitic acid and lung surfactant protein B monolayers. Biophysical Journal. 72 (6), 2783-2804 (1997).
  30. Alvarez, N. J., Walker, L. M., Anna, S. L. A microtensiometer to probe the effect of radius of curvature on surfactant transport to a spherical interface. Langmuir. 26 (16), 13310-13319 (2010).
  31. Ward, A. F. H., Tordai, L. Time dependents of boundary tensions of solutions. 1. The role of diffusion in time-effects. Journal of Chemical Physics. 14, 453-461 (1946).
  32. Lucassen, J., Vanden Tempel, M. Dynamic measurements of dilatational properties of a liquid interface. Chemical Engineering Science. 27 (6), 1283-1291 (1972).
  33. Lin, G. L., et al. Interfacial dilatational deformation accelerates particle formation in monoclonal antibody solutions. Soft Matter. 12 (14), 3293-3302 (2016).
  34. Bastacky, J., et al. Alveolar lining layer is thin and continuous: low temperature scanning electron microscopy of rat lung. Journal of Applied Physiology. 79 (5), 1615-1628 (1995).
  35. Adamson, A. W., Gast, A. P. . Physical Chemistry of Surfaces, Sixth ed. , 784 (1997).
  36. del Rio, O. I., Kwok, D. Y., Wu, R., Alvarez, J. M., Neumann, A. W. Contact angle measurements by axisymmetric drop shape analysis and an automated polynomial fit program. Colloids and Surfaces A Physicochemical and Engineering Aspects. 143 (2-3), 197-210 (1998).
  37. Kanthe, A., et al. No ordinary proteins: Adsorption and molecular orientation of monoclonal antibodies. Science Advances. 7 (5), 14 (2021).
  38. Manikantan, H., Squires, T. M. Surfactant dynamics: hidden variables controlling fluid flows. Journal of Fluid Mechanics. 892, 115 (2020).
  39. Narayan, S., et al. Dilatational rheology of water-in-diesel fuel interfaces: effect of surfactant concentration and bulk-to-interface exchange. Soft Matter. 17 (18), 4751-4765 (2021).
  40. Meng, G. N., Paulose, J., Nelson, D. R., Manoharan, V. N. Elastic instability of a crystal growing on a curved surface. Science. 343 (6171), 634-637 (2014).
  41. Kotula, A. P., Anna, S. L. Insoluble layer deposition and dilatational rheology at a microscale spherical cap interface. Soft Matter. 12 (33), 7038-7055 (2016).
  42. Lipp, M. M., Lee, K. Y. C., Zasadzinski, J. A., Waring, A. J. Phase and morphology changes in lipid monolayers induced by SP-B protein and its amino-terminal peptide. Science. 273 (5279), 1196-1199 (1996).
  43. Pocivavsek, L., et al. Stress and fold localization in thin elastic membranes. Science. 320 (5878), 912-916 (2008).
  44. Pocivavsek, L., et al. Lateral stress relaxation and collapse in lipid monolayers. Soft Matter. 4 (10), 2019-2029 (2008).
  45. Kim, K., Choi, S. Q., Squires, T. M., Zasadzinski, J. A. Cholesterol nanodomains: their effect on monolayer morphology and dynamics. Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America. 110 (33), 3054-3060 (2013).
  46. Kim, K., Choi, S. Q., Zasadzinski, J. A., Squires, T. M. Interfacial microrheology of DPPC monolayers at the air-water interface. Soft Matter. 7 (17), 7782-7789 (2011).
  47. Kim, K., Choi, S. Q., Zasadzinski, J. A., Squires, T. M. Nonlinear chiral rheology of phospholipid monolayers. Soft Matter. 14 (13), 2476-2483 (2018).
  48. Kotula, A. P., Anna, S. L. Regular perturbation analysis of small amplitude oscillatory dilatation of an interface in a capillary pressure tensiometer. Journal of Rheology. 59, 85-117 (2015).

Play Video

Cite This Article
Iasella, S. V., Barman, S., Ciutara, C., Huang, B., Davidson, M. L., Zasadzinski, J. A. Microtensiometer for Confocal Microscopy Visualization of Dynamic Interfaces. J. Vis. Exp. (187), e64110, doi:10.3791/64110 (2022).

View Video