Summary
Hier wird eine Methode vorgestellt, um die Birefreringenz von Vakuumfenstern zu messen, indem die fluoreszenzanzahl von Doppler gekühlt 25Mg+ Ionen in einer Ionenfalle maximiert werden. Die Birefrefabierung von Vakuumfenstern verändert die Polarisationszustände des Lasers, die durch Änderung der azimutalen Winkel externer Wellenplatten kompensiert werden können.
Abstract
Die genaue Steuerung der Polarisationszustände von Laserlicht ist bei Präzisionsmessexperimenten wichtig. In Experimenten mit der Verwendung einer Vakuumumgebung wirkt sich der spannungsinduzierte Birefreringsenzeffekt der Vakuumfenster auf die Polarisationszustände des Laserlichts im Vakuumsystem aus, und es ist sehr schwierig, die Polarisationszustände des Laserlichts in situ zu messen und zu optimieren. Ziel dieses Protokolls ist es, zu demonstrieren, wie die Polarisationszustände des Laserlichts auf der Grundlage der Fluoreszenz von Ionen im Vakuumsystem optimiert werden können und wie die Birefreringität von Vakuumfenstern auf der Grundlage von azimutalen Winkeln externer Wellenplatten mit Mueller-Matrix berechnet wird. Die Fluoreszenz von 25Mg+ Ionen, die durch Laserlicht induziert wird, das mit dem Übergang von |32P3/2,F = 4, mF = 4 
→ | 32S1/2,F = 3, mF = 3ist empfindlich gegenüber dem Polarisationszustand des Laserlichts, und die maximale Fluoreszenz wird mit reinem kreisförmigem polarisiertem Licht beobachtet. Eine Kombination aus Halbwellenplatte (HWP) und Viertelwellenplatte (QWP) kann eine beliebige Phasenverzögerung erreichen und dient zum Ausgleich der Birefabringigkeit des Vakuumfensters. In diesem Experiment wird der Polarisationszustand des Laserlichts basierend auf der Fluoreszenz von 25Mg+ Ionen mit einem Paar HWP und QWP außerhalb der Vakuumkammer optimiert. Durch die Einstellung der azimutalen Winkel der HWP und QWP, um eine maximale Ionenfluoreszenz zu erhalten, kann man ein reines kreisförmiges Licht in der Vakuumkammer erhalten. Mit den Informationen über die azimutalen Winkel der externen HWP und QWP kann die Birefreringenz des Vakuumfensters bestimmt werden.
Introduction
In vielen Forschungsbereichen wie Kaltatomexperimente1, Messung des elektrischen Dipolmoments2, Test der Parität-Nichtkonservierung3, Messung der Vakuum-Birefreringnz4, optische Uhren5, Quantenoptik-Experimente6und Flüssigkristall-Studie7ist es wichtig, die Polarisationszustände des Laserlichts genau zu messen und genau zu steuern.
In Experimenten mit der Verwendung einer Vakuumumgebung wirkt sich der spannungsinduzierte Birefreringsenzeffekt von Vakuumfenstern auf die Polarisationszustände von Laserlicht aus. Es ist nicht möglich, einen Polarisationsanalysator in die Vakuumkammer zu setzen, um die Polarisationszustände des Laserlichts direkt zu messen. Eine Lösung besteht darin, Atome oder Ionen direkt als In-situ-Polarisationsanalysator zu verwenden, um die Birefreringität von Vakuumfenstern zu analysieren. Die Vektorlichtverschiebungen der Cs-Atome8 reagieren empfindlich auf die Grade der linearen Polarisation des Einfallslaserlichts9. Diese Methode ist jedoch zeitaufwändig und kann nur auf die linear polarisierte Laserlichterkennung angewendet werden.
Präsentiert wird eine neue, schnelle, präzise In-situ-Methode zur Bestimmung der Polarisationszustände von Laserlicht in der Vakuumkammer, basierend auf der Maximierung einzelner 25Mg+ Fluoreszenz in einer Ionenfalle. Die Methode basiert auf der Beziehung der Ionenfluoreszenz zu den Polarisationszuständen des Laserlichts, die durch die Birefreringendes des Vakuumfensters beeinflusst wird. Die vorgeschlagene Methode wird verwendet, um die Birefreringität von Vakuumfenstern und Grad der kreisförmigen Polarisation von Laserlicht in einer Vakuumkammer10zu erkennen.
Die Methode gilt für alle Atome oder Ionen, deren Fluoreszenzrate empfindlich auf die Polarisationszustände des Laserlichts reagiert. Während die Demonstration zur Vorbereitung eines reinen kreisförmigen Polarlichts verwendet wird, kann mit dem Wissen um die Birefreringität des Vakuumfensters beliebige Polarisationszustände des Laserlichts in der Vakuumkammer vorbereitet werden. Daher ist die Methode sehr nützlich für eine Breite von Experimenten.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Protocol
1. Richten Sie die Referenzrichtungen für die Polarisatoren A und B ein
- Setzen Sie Polarisator A und Polarisator B in den Laserstrahl (280 nm vierten harmonischen Laser) Pfad.
- Stellen Sie sicher, dass der Laserstrahl senkrecht zu den Oberflächen der Polarisatoren ist, indem Sie die Polarisatorhalter sorgfältig anpassen, um das Rückreflexionslicht mit dem einfallenden Licht zu halten.
HINWEIS: Alle folgenden Ausrichtungsverfahren für die Optikkomponenten müssen der gleichen Regel folgen. Die Platzierung von Polarisator A und B im Laserpfad ist nicht wichtig. Der Abstand zwischen ihnen sollte groß genug für die zukünftige bequeme Anpassung sein. - Setzen Sie einen Leistungsmesser hinter Polarisator A und drehen Sie den Polarisator, um die Ausgangsleistung zu maximieren. Definieren Sie den Azimutwinkel (siehe Ergebnisse und Diskussion) der optischen Achse des Polarisators A als 0°. Definieren Sie die Richtung im Uhrzeigersinn als positive Richtung und die Gegenrichtung im Uhrzeigersinn als negative Richtung, wenn Sie entlang der Richtung der Lichtausbreitung beobachten.
- Verwenden Sie eine Schrittmotor-Rotationsstufe, um Polarisator A zu halten und setzen Sie den Leistungsmesser hinter Polarisator A, um die Drehwinkel und die Ausgangslaserkräfte aufzuzeichnen. Passen Sie den Winkel vs. Kraftkurve mit einer sinusförmigen Funktion an; die maximale Ausgangsleistungsposition des Polarisators A beträgt 0° azimutal winkel position.
- Setzen Sie den Leistungsmesser hinter Polarisator B und drehen Sie Polarisator B, um die Ausgangsleistung zu maximieren. Der Azimutwinkel der optischen Achse des Polarisators B beträgt dann ebenfalls 0°.
- Verwenden Sie eine weitere Schrittmotor-Rotationsstufe, um Polarisator B zu halten und setzen Sie den Leistungsmesser hinter Polarisator B, um die Drehwinkel und die Ausgangslaserkräfte aufzuzeichnen. Passen Sie den Winkel vs. Kraftkurve mit einer sinusförmigen Funktion an; die maximale Ausgangsleistung des Polarisators B beträgt 0° azimutale Winkelposition (siehe Abbildung 1).
2. Richten Sie die Referenzrichtungen für die Azimutwinkel der Wellenplatten ein
- Setzen Sie einen HWP in den Strahlpfad zwischen Polarisator A und Polarisator B und drehen Sie den HWP, um die Ausgangsleistung zu maximieren. Der Azimutwinkel der optischen Achse des HWP beträgt dann 0°.
- Verwenden Sie eine Schrittmotor-Rotationsstufe, um den HWP zu halten und setzen Sie den Leistungsmesser hinter Polarisator B, um die Drehwinkel und die Ausgangslaserkräfte aufzuzeichnen. Passen Sie den Winkel vs. Kraftkurve mit einer sinusförmigen Funktion an; die maximale Ausgangsleistungsposition des HWP beträgt 0° Azimutwinkel.
- Setzen Sie einen QWP in den Strahlpfad zwischen HWP und Polarisator B, drehen Sie den QWP, um die Ausgangsleistung zu maximieren. Der Azimutwinkel der optischen Achse des QWP beträgt dann 0°.
- Verwenden Sie eine Schrittmotor-Rotationsstufe, um den QWP zu halten und setzen Sie den Leistungsmesser hinter Polarisator B, um die Drehwinkel und die Ausgangslaserkräfte aufzuzeichnen. Passen Sie den Winkel vs. Kraftkurve mit einer sinusförmigen Funktion an; die maximale Ausgangsleistung des QWP beträgt 0° azimutale Winkelposition.
- Entfernen Sie Polarisator B und den Leistungsmesser vom Strahlweg. Verwenden Sie zwei Spiegel, um Laserstrahl in die Vakuumkammer zu leiten, die eine Ionenfalle beherbergt, um mit 25Mg+ Ionen zu interagieren.
HINWEIS: Die Laserausbreitungsrichtung sollte entlang der Magnetfeldrichtung innerhalb der Vakuumkammer sein. Ein Magnetfeld wird verwendet, um die Quantisierungsachse der Ionen zu definieren.
3. Dopplerkühlung von einzelnen 25Mg+ Ionen
- Schalten Sie den 532 nm Ablationslaser ein, bei dem es sich um einen Q-geschalteten Nd:YAG-Laser handelt. Seine Wiederholungsrate beträgt 1 kHz, mit einer Impulsenergie von 150 J. Der Ablationslaser bestrahlt eine Magnesiumdraht-Zielfläche in der Vakuumkammer, und dann werden Magnesiumatome (Mg) von der Zieloberfläche ausgestoßen.
HINWEIS: Das Netzteil für die Ionenfalle sollte eingeschaltet sein. - Gleichzeitig schalten Sie den 285 nm Ionisationslaser auf ionisierte Mg-Atome ein. Der Ionisationslaser ist ein vierter harmonischer Laser mit einer Ausgangsleistung von 1 mW. Der Ionisationslaser beleuchtet die Mitte der Ionenfalle.
- Stellen Sie sicher, dass nur ein Ionen in der Ionenfalle gefangen ist, indem Sie sich das Bild eines elektronenmultiplizierten gekoppelten Geräts (EMCCD) ansehen. Ein Beispielbild, das eingeschlossene Ionen zeigt, ist in Abbildung 2dargestellt. Jeder helle Fleck ist ein Ionen. Wenn sich mehr als ein Ionen in der Falle befindet, schalten Sie die Stromversorgung der Ionenfalle aus, um die Ionen freizugeben. Wiederholen Sie dann die Schritte 3.1-3.2, bis nur ein (d. h. einzelnes) Ionen gefangen ist.
HINWEIS: Das hausgemachte Bildgebungssystem der EMCCD besteht aus vier Linsen, deren Vergrößerung das 10-fache beträgt. Der Ionenabstand beträgt ca. 2-10 m und der Pixelabstand der EMCCD beträgt 16 m. Die EBD Kann daher verwendet werden, um die Existenz eines einzelnen Ions zu identifizieren. - Stellen Sie das Magnetfeld auf 6,5 Gauß ein, indem Sie den Strom von Helmholtz-Spulen einstellen. Das Magnetfeld wird gemessen, indem die verschiedenen Frequenzen zwischen den beiden Grundzustandsübergängen und verglichen
werden. Einzelheiten zur Methode finden Sie unter11.
werden. Einzelheiten zur Methode finden Sie unter11.4. Sperren Sie die 280 nm Doppler Kühllaserfrequenz auf einen Wellenlängenmesser12
- Scannen Sie die Frequenz des 280 nm Lasers und zählen Sie die Fluoreszenz-Photonenzahlen, die von einem Photonenmultiplikator (PMT) durch einen Frequenzzähler erfasst werden. Zeichnen Sie gleichzeitig die Frequenz des Lasers mit einem Wellenlängenmesser auf. Ermitteln Sie die Resonanzfrequenz0, bei der die Fluoreszenzrate ein Maximum erreicht.
HINWEIS: Die Fluoreszenzzahlen erhöhen sich, wenn sich die Laserfrequenz in der Nähe der Ionenresonanzfrequenz bewegt und ein Maximum bei der Resonanzfrequenz
erreicht. - Sperren Sie die Laserfrequenz mit einem digitalen Servosteuerungsprogramm, das auf einem begleitenden Computer läuft, auf das Wellenlängenmessgerät. Klicken Sie auf die Schaltfläche Sperren auf der Programmgrafikschnittstelle, wenn das Wellenlängenmessgerät einen Messwert von anzeigt.
erreicht.5. Stellen Sie die Intensität des Lasers auf die Sättigungsintensität12
- Ändern Sie die Leistung des Lasers, indem Sie die Antriebsleistung eines Akusto-Optik-Modulators (AOM) einstellen, der im Strahlweg verwendet wird, um die Frequenz und Leistung des Lasers zu ändern. Zeichnen Sie die Leistung und die Fluoreszenzzählungen auf.
- Passen Sie die Kurve der Leistung und die Fluoreszenzzählt mit Gleichung (6) an und erhalten Sie die Sättigungskraft
. - Stellen Sie die Laserleistung ein, indem Sie die Antriebsleistung des AOM einstellen.
6. Messen Sie die Birefreringz des Vakuumfensters.
- Passen Sie alternativ die azimutalen Winkel der HWP und der QWP an, um die Fluoreszenzanzahl zu maximieren. Zeichnen Sie die Azimutwinkel der HWP und der QWP bei maximaler Anzahl auf, die α und β sind.
- Verwenden Sie die Schrittmotor-Rotationsstufen, um die HWP und die QWP zu drehen und die Drehwinkel und die entsprechenden Fluoreszenzzahlen aufzuzeichnen.
- Verwenden Sie Gleichung (4) und Gleichung (5), um die Birefreringenz des Vakuumfensters zu
berechnen.
berechnen.Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Representative Results
Abbildung 3 zeigt den Strahlpfad des Experiments. Polarisator B in Abbildung 3a wird nach Winkelinitialisierung entfernt (Abbildung 3b). Der Laser durchlief einen Polarisator, einen HWP, einen QWP und das Vakuumfenster sequenziell. Der Stokes-Vektor des Lasers ist 
, wo ist die 
normalisierte Laserleistung. Der Stokes-Vektor sollte 
nach dem Passieren des Polarisators sein, was bedeutet, dass der Laser linear polarisiert wurde. Die Mueller-Matrizen für Polarisator, HWP, QWP und Vakuumfenster waren 
bzw. . Schließlich wurde das Ion vom Laser angeregt und die Fluoreszenz wurde von einem PMT gesammelt. Der Stokes-Vektor des Lasers in der Vakuumkammer
wobei R die Rotationsmatrix ist, α und β die Azimutwinkel des HWP bzw. des QWP sind. Die Mueller-Matrix der einzelnen optischen Komponenten und die Rotationsmatrix sind unten aufgeführt:
Aus Gleichung (1) ist der Stokes-Vektor des Lasers in der Vakuumkammer:
Hier
Insbesondere muss, wenn der Laser kreisförmig polarisiert ist, d. red, 
Oder
Die beiden Ergebnisse entsprechen der Frage, ob wir den schnellen Achswinkel als 0° oder den langsamen Achsenwinkel als 0° definieren. Sie waren gleichwertig, wenn die schnelle Achse mit der langsamen Achse ausgetauscht wurde. Gleichung (4) und Gleichung (5) sind die Beziehungen zwischen den azimutalen Winkeln der Wellenplatten und der Birefrenalität des Vakuumfensters, wenn der Laser in der Vakuumkammer kreisförmig polarisiert ist.
Um die Polarisationszustände des Lichts in der Vakuumkammer zu bestimmen, sollte man die Beziehung zwischen den Polarisationszuständen des Lichts und der Fluoreszenzzahl kennen. Da 25Mg+ Ionen 48 Zeeman-Spiegel aufweisen, wie in Abbildung 4dargestellt, können analytische Lösungen nicht aus den Geschwindigkeitsgleichungen abgeleitet werden. Diese können jedoch durch ein numerisches Programm simuliert werden, und die numerischen Ergebnisse sind in Abbildung 5dargestellt. In der Abbildung werden die Beziehungen zwischen den Polarisationszuständen und den Fluoreszenzzählungen unter unterschiedlichen Lichtintensitäten dargestellt. Aus den Beziehungen wissen wir, dass der Polarisationszustand des Lichts in der Vakuumkammer 
ist, wenn die Fluoreszenzzahlen maximiert werden. An dieser Position beträgt die Fluktuation der Fluoreszenzzahl <2%.
Im Protokollabschnitt 5 wird die Intensität des Lasers auf die Sättigungsintensität eingestellt. Wenn die Frequenz des Lasers festgelegt ist, hängt die Fluoreszenzzahl von der Intensität des Lasers ab. Die Beziehung ist14
WobeiD die Laserverstimmung von der Resonanzfrequenz 
ist, ist die natürliche Linienbreite des oberen Energieniveaus des Magnesium-Ions. 
und sind die 
Laserintensität bzw. die Sättigungsintensität. Die Intensität und Macht haben Beziehung von 
, so ist die Lichtintensität, wenn die Macht ist 
. Abbildung 6 zeigt die Beziehung der Laserleistung und die Fluoreszenzzählungen unter verschiedenen Verstimmungsfrequenzen. Wir können die Kurven mit Gleichung (6) anpassen, um die gesättigte Leistung zu erhalten.
Durch die Fixierung des Azimutwinkels einer Wellenplatte und das Drehen der anderen, und die Aufzeichnung der Winkel und die Fluoreszenzzahlen, haben wir Abbildung 7erhalten. Die rote Linie ist das theoretische Ergebnis und die schwarzen Punkte mit Fehlerbalken sind die experimentellen Ergebnisse. Sie stimmen sehr gut überein und zeigen die Zuverlässigkeit der Methode.
Abbildung 1: Beziehung zwischen dem azimutalen Winkel des Polarisators B und der Laserleistung. Drehen Sie den Azimutwinkel des Polarisators B und nehmen Sie die Laserleistung auf. Die eingebaute Kur ist eine sinusförmige Funktion. Der Azimutwinkel des Polarisators B beträgt 0°, wenn die Leistung maximal ist. Es gibt zwei maximale Punkte, die zwei Polarisationsachsenpositionen mit Winkeldifferenz von 180° entsprechen. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung anzuzeigen.
Abbildung 2: Bild der eingeschlossenen Ionen, die von der EBDC aufgenommen wurden. Die erste Zeile zeigt das Beispiel von zwei eingeschlossenen Ionen, und die zweite Zeile zeigt ein Beispiel für ein eingeschlossenes Ionen. Jeder helle Fleck entspricht einem Ionen. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung anzuzeigen.
Abbildung 3: Schemata für die Versuchseinrichtung. (a) Der Versuchsaufbau zur Definition der Azimutwinkel verschiedener optischer Komponenten. Polarisator A (GL-A) wurde verwendet, um Winkel der einzelnen Komponenten zu initialisieren, und Polarisator B (GL-B) wurde verwendet, um diese Initialisierung zu analysieren. 
/2 ist HWP, /4 ist QWP. (b) Der Versuchsaufbau zur Bestimmung der Birefrefringendes des Vakuumfensters. Ein 280 nm Laser durchläuft einen Polarisator A (GL-A), ein HWP, ein QWP und Vakuumfenster und leuchtet dann 25Mg+ Ionen. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung anzuzeigen.
Abbildung 4: Die relevanten Energieniveaus von 25Mg+ Ionen. F ist die gesamte Winkelimpuls-Quantenzahl, und mF ist die magnetische Quantenzahl. Verschiedene mF-Werte entsprechen unterschiedlichen Zeeman-Spiegeln, die unter einem Magnetfeld unterschiedliche Energiewerte aufweisen. Es gibt 48 Zeeman-Ebenen in der Abbildung (jede wird mit kurzen horizontalen Linien dargestellt), die für die Simulation der Bevölkerungsverteilung verwendet werden. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung anzuzeigen.
Abbildung 5: Simulationsergebnisse, die die Beziehung des Laserpolarisationszustands und die Fluoreszenzanzahl mit unterschiedlichen Laserintensitäten zeigen. Das Magnetfeld wurde auf 6,5 G festgelegt, was mit unserem experimentellen Parameter übereinstimmt. Diese Zahl wurde von Yuan et al.10geändert. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung anzuzeigen.
Abbildung 6: Fluoreszenzzahl pro 0,1 s im Vergleich zur Laserleistung für unterschiedliche LaserfrequenzverstimmungenD. Diese Zahl wurde von Yuan et al.13geändert. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung anzuzeigen.
Abbildung 7: Die Beziehung der Fluoreszenz zählt zu den azimutalen Winkeln der Wellenplatten. (a) Variation der Azimutwinkel des HWP mit dem Winkel des QWP auf 149°. (b) Variation der Azimutwinkel des QWP mit dem Winkel des HWP auf 2,6°. Die schwarzen Punkte sind die experimentellen Ergebnisse, die Fehlerbalken wurden durch die Standardabweichungen der Fluoreszenzzählschwankungen bestimmt. Die roten Linien sind die theoretischen Berechnungsergebnisse auf Basis von Simulationsergebnissen. Diese Zahl wurde von Yuan et al.10geändert. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung anzuzeigen.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Discussion
Dieses Manuskript beschreibt eine Methode zur In-situ-Messung der Birefreringität des Vakuumfensters und der Polarisationszustände des Laserlichts in der Vakuumkammer. Durch die Einstellung der Azimutwinkel des HWP und des QWP (α und β) kann die Wirkung der Birefrenalität des Vakuumfensters (δ und B) kompensiert werden, so dass der Laser in der Vakuumkammer ein reines kreisförmig polarisiertes Licht ist. An dieser Stelle besteht eine eindeutige Beziehung zwischen der Birefreringence des Vakuumfensters und den azimutalen Winkeln der HWP und der QWP, aus der wir die Birefreringence des Vakuumfensters ableiten können. Messfehler der Azimutwinkel beeinflussen die Genauigkeit der Birefrenenzmessung. Daher sollte bei der Initialisierung des Azimutwinkelschritts der Schrittmotordrehstufe ausreichend genau sein (-0,001°). Alternativ könnten andere gemeinsame Phasenretarder wie Kristallwellenplatten, flüssigkristallbasierte Wellenplatten oder elektrooptische Modulatoren zur Kompensation der Birefreringität des Vakuumfensters verwendet werden. Einige andere systematische Unsicherheiten wirken sich auch auf die Messgenauigkeit aus, z. B. die Frequenz und die Leistungsstabilität des Lasers, die dunkelzählende PMT, das Schussrauschen usw. Diese werden in Yuan et al.10diskutiert.
Um die Methode genau durchzuführen, muss man Laser vorbereiten, um Mg-Atome zu ionisieren und die 25Mg+zu bestrahlen, ein Paar HWP und QWP zur Einstellung der Polarisationszustände des Lasers, zwei Glan-Taylor Polarisatoren zur Gewährleistung und Prüfung von Polarisationszuständen, Ionenfalle für Ionenspeicherung, Spiegel, Mg-Zielmaterial, PMT zum Zählen des Photons, EMVCD zur Abbildung des Ionen in der Falle, Schrittmotordrehstufen zur Einstellung der Azimutwinkel von Polarisatoren und Wellenplatten.
In vakuumbasierten Experimenten, wie optischen Uhren5, Kaltatome1, Atominterferometer15, Quantenoptik-Experimente6, kann diese Methode verwendet werden, um in situ die Birefreringität des Vakuumfensters zu messen. Die Birefreringenz wird durch die Belastung des Vakuumfensters verursacht. daher wird es anders sein, wenn sich die Temperatur ändert. Da die Methode viel einfacher und schneller ist, kann sie angewendet werden, um den thermischen Effekt in Echtzeit durch Rückkopplung an die Wellenplatten auszugleichen.
Der Erfolg dieser Methode hängt von der extrem hohen Empfindlichkeit der Fluoreszenzrate gegenüber den Laserpolarisationszuständen ab. Es kann Atom- oder Ionensysteme gibt, deren Fluoreszenzraten nicht empfindlich auf die Laserpolarisationszustände reagieren. Daher muss in anderen Atom- oder Ionensystemen für die Methode die Beziehung der Laserpolarisationszustände und die Fluoreszenzzählungen simuliert werden, um festzustellen, ob diese Methode geeignet ist. Die Simulation basiert auf Ratengleichungen. Mehr Schritte und kleinere Schrittgröße machen das Ergebnis genauer, mit dem Nachteil einer längeren Messzeit. Die Schritte sollten klein genug sein, nach unserer Erfahrung geht es um 
. Die Bevölkerung jeder Ebene wird nach ausreichender Zeit einen stabilen Zustand erreichen. Die richtige Zeit ist mit den Energieniveaustrukturen bestimmter Ionen oder Atome verbunden. Wie bei 25Mg+ Ion enthält die Simulation 48 Energiestufen, so dass 106-fache Schritte geeignet sind. Bei anderen Atomen oder Ionen sollte zunächst die Population simuliert werden, um die geeignete Schrittnummer zu bestimmen.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Disclosures
Die Autoren haben nichts zu verraten.
Acknowledgments
Diese Arbeit wurde teilweise durch das National Key R&D Program of China (Grant No. 2017YFA0304401) und die National Natural Science Foundation of China (Grant Nos. 11774108, 91336213 und 61875065) unterstützt.
Materials
| Name | Company | Catalog Number | Comments |
| 280 nm Doppler cooling laser | Toptica | SYST DL-FHG Pro 280 | Doppler cooling laser |
| 285 nm ionization laser | Toptica | SYST DL-FHG Pro 285 | ionization laser |
| Ablation laser | Changchun New Industries Optoelectronics Technology | EL-532-1.5W | Q-switched Nd:YAG laser |
| AOM | Gooch & Housego | AOMO 3200-1220 | wavelengh down to 257 nm |
| EMCCD camera | Andor | iXon3 897 | imaging of 25Mg+ in ion trap |
| Glan-Taylor polarizer | Union Optic | Custom | distinction ratio 1e-6 |
| Half waveplate | Union Optic | Custom | made of quartz |
| Photon multiplier tube | Hamamatsu | H8259-09 | fluorescent counting |
| Power meter | Thorlabs | PM100D | laser power monitor |
| Quarter waveplate | Union Optic | Custom | made of quartz |
| Mirror | Union Optic | Custom | dielectric coated for 280 nm |
| Stepper motor roation stage | Thorlabs | K10CR1/M | rotating wave plates |
| Vacuum chamber | Kimball Physics | MCF800-SphSq-G2E4C4 | made of Titanium |
| Vacuum window | Union Optic | Custom | made of fused silica |
References
- Robens, C., et al. High-Precision Optical Polarization Synthesizer for Ultracold-Atom Experiments. Physical Review A. 9 (3), 34016 (2018).
- Cairncross, W. B., et al. Precision Measurement of the Electron's Electric Dipole Moment Using Trapped Molecular Ions. Physical Review Letters. 119 (15), 153001 (2017).
- Bougas, L., et al. Fundamentals of cavity-enhanced polarimetry for parity-nonconserving optical rotation measurements: Application to Xe, Hg, and I. Physical Review A. 89 (5), 52127 (2014).
- Bragin, S., et al. High-Energy Vacuum Birefringence and Dichroism in an Ultra-strong Laser Field. Physical Review Letters. 119 (25), 250403 (2017).
- Nicholson, T. L., et al. Systematic evaluation of an atomic clock at total uncertainty. Nature Communications. 6, 6896 (2015).
- Roos, C. F., et al. Revealing Quantum Statistics with a Pair of Distant Atoms. Physical Review Letters. 119 (16), 160401 (2017).
- Saulius, J., et al. High-efficiency optical transfer of torque to a nematic liquid crystal droplet. Applied Physics Letters. 82, 4657 (2003).
- Zhu, K., et al. Absolute polarization measurement using a vector light shift. Physical Review Letters. 111 (24), 243006 (2013).
- Steffen, A., et al. Note: In situ measurement of vacuum window birefringence by atomic spectroscopy. Review of Scientific Instruments. 84 (12), 126103 (2013).
- Yuan, W. H., et al. A simple method for in situ measurement of vacuum window birefringence. Review of Scientific Instruments. 90 (11), 113001 (2019).
- Xu, Z. T., et al. Precision measurement of the 25Mg+ ground-state hyperfine constant. Physical Review A. 96 (5), 052507 (2017).
- Zhang, J., et al. A long-term frequency stabilized deep ultraviolet laser for Mg+ ions trapping experiments. Review of Scientific Instruments. 84 (12), 123109 (2013).
- Yuan, W. H., et al. Precision measurement of the light shift of 25Mg+ ions. Physical Review A. 98 (5), 52507 (2018).
- Loudon, R. The Quantum Theory of Light, 3rd ed. , Oxford University Press. New York. (2000).
- Hu, Z. K., et al. Demonstration of an ultrahigh-sensitivity atom-interferometry absolute gravimeter. Physical Review A. 88 (4), 043610 (2013).
